Distribution de Wigner-Ville

La distribution de Wigner-Ville, des noms de E. Wigner et J. Ville. Elle a été introduite par Eugene Wigner en 1932 dans le cadre de la physique quantique pour introduire des corrections quantiques à la physique statistique. Son objectif était de remplacer dans l'équation de Schrödinger la fonction d'onde par une densité de probabilité dans l'espace des phases.

Cette fonction est par construction à valeurs réelles. Mais du fait de la redondance de la base de représentation, telle qu'exprimée par les relations d'incertitude, cette fonction peut prendre des valeurs négatives. Cela dit, ces valeurs de « probabilité » négatives ne sont présentes qu'à petites échelles, en dessous de $\hbar$, lorsque la représentation classique dans l'espace des phases atteint ses limites. Les valeurs négatives traduisent la présence d'interférences quantique dans l'espace de phase.

Dans un espace monodimensionnel, pour une fonction d'onde ψ(x) on l'écrit P(x, p):

$P(x,p)=\frac{1}{\pi\hbar}\int_{-\infty}^{\infty} \psi^*(x+y)\psi(x-y)e^{2ipy/\hbar}dy$

En traitement du signal, la distribution de Wigner-Ville est couramment utilisée comme représentation temps-fréquence quadratique dérivée de la notion d'autocorrélation. La distribution de Wigner-Ville associée à un signal temporel f(t) s'écrit (formulation centrée) :

$W(t,\nu )=\int f(t+\tau/2) \cdot f^*(t-\tau/2) e^{2\pi i\nu\tau} \, d\tau .$

Elle est reliée :

• à l'autocorrélation instantanée du signal $R(t,\tau)=f(t+\tau/2) \cdot f^*(t-\tau/2)$ par transformée de Fourier (TF) inverse selon la fréquence ν.
• à la fonction d'ambiguïté du signal $A(\theta,\tau)=\int f(t+\tau/2) \cdot f^*(t-\tau/2) e^{2\pi i\theta t} \, dt$ par TF selon le temps t et TF inverse selon la fréquence ν.
• à l'autocorrélation spectrale du signal $S(\theta,\nu)=F(\nu+\theta/2) \cdot F^*(\nu-\theta/2)$ par TF selon le temps t

Cette distribution peut être interprétée comme la densité spectrale de puissance instantanée du signal. Cependant les phénomènes d'interférence entre temps et fréquence tendent à réduire la lisibilité de cette représentation.

La réduction des interférences est souvent obtenue par l'utilisation d'un noyau convolutif par rapport aux deux variables $W(t,\nu) \ast K(t,\nu)$.

C'est une distribution temps-fréquence de la classe de Cohen (distributions quadratiques respectant les propriétés d'invariance en translation et en modulation).

Références

• E.P. Wigner, "On the quantum correction for thermodynamic equilibrium", Phys. Rev. 40 (June 1932) 749-759.
• H. Weyl, Z. Phys. 46, 1 (1927).
• H. Weyl, Gruppentheorie und Quantenmechanik (Leipzig: Hirzel)(1928).
• H. Weyl, The Theory of Groups and Quantum Mechanics (Dover, New York, 1931).
• H.J. Groenewold, "On the Principles of elementary quantum mechanics",Physica,12 (1946) 405-460.
• J. Ville, "Théorie et Applications de la Notion de Signal Analytique", Cables et Transmission, 2A, 61-74 (1948).
• J.E. Moyal, "Quantum mechanics as a statistical theory", Proceedings of the Cambridge Philosophical Society, 45, 99-124 (1949).
• W. Heisenberg, "Über die inkohärente Streuung von Röntgenstrahlen", Physik. Zeitschr. 32, 737-740 (1931).
• P.A.M. Dirac, "Note on exchange phenomena in the Thomas atom", Proc. Camb. Phil. Soc. 26, 376-395 (1930).
• C. Zachos, D. Fairlie, and T. Curtright, Quantum Mechanics in Phase Space (World Scientific, Singapore, 2005) ISBN 978-981-238-384-6 .
• http://qis.ucalgary.ca/quantech/wiggalery.php
• http://gerdbreitenbach.de/gallery/
• M. Levanda and V Fleurov, "Wigner quasi-distribution function for charged particles in classical electromagnetic fields", Annals of Physics, 292, 199 - 231 (2001). http://arxiv.org/abs/cond-mat/0105137
• [1] L. Cohen, “Time-Frequency Distributions-A Review,” Proceedings of the IEEE, vol. 77, no. 7, pp. 941–981, 1989.
• J. Jeong et W. J. Williams, Kernel design for reduced interference distributions, IEEE Transactions on Signal Processing, vol. 40, nᵒ. 2, p. 402-412, 1992.