Phénomène de transport


Phénomène de transport

Phénomène de transfert

Un phénomène de transfert (ou phénomène de transport) est un phénomène irréversible durant lequel une grandeur physique est transportée par le biais de molécules[1]. C'est un phénomène transversal présent dans tous les domaines de la science et en ingénierie. Tous les phénomènes de transport ont pour origine l'inhomogénéité d'une grandeur intensive. C'est la tendance spontanée des systèmes physiques et chimiques à rendre uniformes ces grandeurs qui provoquent le transport. Ainsi ce type de phénomène décrit certaines propriétés comme[1] :

Un transfert est caractérisé par une densité flux de la grandeur transférée, déterminé la relation suivante :

Densite\;de\;flux = Constante \cdot Gradient

où le gradient et le gradient de la grandeur transférée. On obtient le flux en multipliant la densité de flux par la surface au travers de laquelle s'effectue le transfert. La constante sert à inclure les caractéristiques du système dans lequel à lieu le transfert (diffusion, radiation) ainsi que celles liées aux forces agissantes sur le système (convection).

Sommaire

Diffusion

Diffusion de la quantité de mouvement

Le comportement des fluides newtoniens obéit à la loi suivante, dite de Newton :

\tau_{yx} = - \mu \cdot \frac{dv_{x}}{dy} \qquad \left [ N\;m^{-2} \right ]

On peut faire apparaître la diffusivité de la quantité de mouvement ν, ou viscosité cinématique, par une modification de la loi de Newton :

\tau_{yx} = - \nu \cdot \frac{d(v_{x} \rho)}{dy}

avec \nu = \frac{\mu}{\rho}

Diffusion massique

Loi de Fick: j_{a} = - D_{ab} \cdot \frac{dC_{a}}{dx} \qquad \begin{bmatrix} mol\;m^{-2}\;s^{-1} \end{bmatrix}

Le coefficient de diffusion Dab est spécifique pour l'espèce a dans le milieu b.

Diffusion thermique

Loi de Fourier: q = - k \cdot \frac{dT}{dx} \qquad \begin{bmatrix} W\;m^{-2} \end{bmatrix}

Appelée plus communément conduction thermique, cette équation peut être modifiée pour en faire apparaître la diffusivité thermique α:

q = - \alpha \cdot \frac{d(T \rho c_{p})}{dx}

avec \alpha = \frac {k}{\rho c_{p}}

Diffusion de charge

Loi d'Ohm: J = - \sigma \cdot \frac{d\Phi}{dx} \qquad \begin{bmatrix} A\;m^{-2}\end{bmatrix}

Appelée plus communément conductivité électrique, cette équation peut être modifiée pour en faire apparaître la diffusivité électrique, D±, par une modification de la loi d'Ohm:

J = - D_{\pm} \cdot \frac{d}{dx} \left( \frac{(F z_{e})^2 \Phi}{RT} \right)

avec D_{\pm}= \left[ \frac{RT}{(F z_{e})^2} \right] \cdot \sigma

Autre

Des équation semblables peuvent être définies pour le champ gravitationnel:

Densité de flux gravitationnel: D_{g} = - \epsilon_{g} \cdot \frac{d\Phi_{g}}{dr} \qquad \begin{bmatrix} kg\;m^{-2}\end{bmatrix}

Dans le cas d'un champ gravitationnel, on peut parler de transfert de graviton et ainsi associer ce phénomème à un phénomène de transfert.

Convection

La convection se différencie de la diffusion par l'origine du transfert. Pour la diffusion, cette origine (qui est également la force motrice) est le gradient. Pour la convection, cette origine est une force externe. Ainsi par exemple, la convection thermique implique un déplacement de matière qui permet à l'énergie thermique d'être transférée. Pour la matière, le transfert convectif d'un composé est dû à un déplacement du milieu qui le contient.

Convection naturelle

La convection naturelle, aussi appelé convection gravitationnelle [réf. nécessaire], est due à la gravité et et implique des différences de densité (ces dernières pouvant être causées par une différence de température ou une différence de concentration) dans un milieu homogène.

Convection forcée

Radiation

Nombres adimensionnels

Les nombres adimensionnels sont des nombres sans dimensions (unité = 1). Ils sont le résultat du produit ou rapport de grandeurs ayant une dimension, de telle façon que le rapport des unités équivaut à un.

Ces nombres sont largement utilisés en phénomème de transfert pour décrire le rapport entre 2 transferts et pouvoir ainsi caractériser le transfert de manière indépendante des conditions dans lesquelles ce dernier a lieu. Ainsi il devient possible de comparer 2 situations avec des éléments différents et des conditions différentes.

Nombres en transfert de chaleur

Relationships Heat Dimensionless Numbers.svg

Le nombre de Nusselt (Nu) correspond au rapport entre le transfert thermique total et le transfert de masse par conduction.

Le nombre de Peclet thermique (Peth) correspond au rapport entre le transfert thermique par convection et le transfert de masse par conduction.

Le nombre de Stanton thermique (Stth) correspond au rapport entre le transfert thermique total et le transfert de masse par convection.

avec h le coefficient de transfert thermique, Lc la longueur caractéristique, k la conductivité thermique, α la diffusivité thermique et v la vitesse.

Nombres en transfert de masse

Relationships Mass Dimensionless Numbers.svg

Le nombre de Sherwood (Sh) correspond au rapport entre le transfert massique total et le transfert de masse par diffusion.

Le nombre de Peclet massique (PeM) correspond au rapport entre le transfert massique par convection et le transfert de masse par diffusion.

Le nombre de Stanton massique (StM) correspond au rapport entre le transfert massique total et le transfert de masse par convection.

avec KM le coefficient de transfert de masse, Lc la longueur caractéristique, D le coefficient de diffusion et v la vitesse.

Nombres en transfert simultané

Relationships Simultaneous Tranfers Numbers.svg

Il s'agit de transferts mixtes: chaleur-masse, chaleur-quantité de mouvement, masse-quantité de mouvement.

Le nombre de Prandtl (Pr) caractérise le transfert simultané de chaleur et de quantité de mouvement.

Le nombre de Schmidt (Sc) donne l'importance relative du transfert de masse et de quantité de mouvement.

Le nombre de Lewis (Le) caractérise le transfert combiné de chaleur et de masse.

avec D le coefficient de diffusion, α la diffusivité thermique et ν la viscosité cinématique.

Notes et références

  1. a  et b J.P. Pérez et A.M. Romulus, Thermodynamique. Fondements et applications, Masson, Paris, 1993, page 52.

Articles connexes

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