Naine blanche

 Ne pas confondre avec Étoile blanche de la séquence principale

Sirius B est une naine blanche visible comme un petit point en bas à gauche de Sirius A, beaucoup plus brillante. Si ce système était observé dans le domaine des rayons X, Sirius B apparaîtrait alors plus brillante que son compagnon du fait que sa surface est significativement plus chaude. Photographie prise le 15 octobre 2003 par le télescope spatial Hubble.

Une naine blanche est un objet céleste de forte densité, issu de l'évolution d'une étoile de masse modérée (de 8 à 10 masses solaires au maximum^[1]) après la phase où se produisent des réactions thermonucléaires. Cet objet a alors une taille très petite comparativement à une étoile, et conserve longtemps une température de surface élevée, d'où son nom de « naine blanche ».

Une naine blanche possède typiquement une masse inférieure quoique comparable à celle du Soleil pour un volume similaire à celui de la Terre. Sa densité est ainsi de l’ordre d’une tonne par centimètre cube, plusieurs dizaines de milliers de fois plus élevée que celle des matériaux observés sur Terre. Sa température de surface, qui peut dépasser au départ 100 000 kelvins, provient de la chaleur emmagasinée par son étoile parente, chaleur qui ne se diffuse que très lentement du fait de la faible surface de l'astre^[2]. C'est aussi du fait de cette faible surface que, malgré sa température élevée, la luminosité d'une naine blanche reste limitée à une valeur de l’ordre d’un millième de luminosité solaire, et décroît au cours du temps.

Début 2009, le projet Research Consortium on Nearby Stars dénombre huit naines blanches dans les cent systèmes stellaires les plus proches du système solaire^[3], mais étant donné la rareté des étoiles de grande masse, elles représentent le destin de 97 % des étoiles de notre galaxie^[4].

Du fait de l'évolution de leur étoile parente (dictée par sa masse), les naines blanches existant aujourd'hui sont habituellement composées de carbone et d'oxygène. Quand l'étoile parente est suffisamment massive (probablement entre 8 et 10 masses solaires), il est possible qu'elle donne naissance à une naine blanche sans carbone, mais comprenant du néon et du magnésium en plus de l'oxygène^[5]. Il est également possible qu'une naine blanche soit principalement composée d'hélium^[6],[7], si son étoile parente a été sujette à un transfert de matière dans un système binaire. Dans chacun de ces cas, la naine blanche correspond au cœur mis à nu de l'étoile parente, alors que les couches externes de celle-ci ont été expulsées et ont formé une nébuleuse planétaire. Il n'existe pas de naines blanches issues d'étoiles de moins d'une demi-masse solaire, car la durée de vie de celles-ci est supérieure à l'âge de l'univers. Ces étoiles-là évolueront selon toute vraisemblance en des naines blanches composées d'hélium^[8].

La structure interne d'une naine blanche est déterminée par l'équilibre entre la gravité et les forces de pression, ici produite par un phénomène de mécanique quantique appelé pression de dégénérescence. Les calculs indiquent que cet équilibre ne peut subsister pour des astres de plus de 1,4 masse solaire. Il s'agit donc de la masse maximale que peut posséder une naine blanche lors de sa formation ou de son évolution. C'est cette masse maximale qui fixe la masse maximale initiale de 8 masses solaires que peut avoir une étoile pour que celle-ci évolue en naine blanche, la différence entre ces deux valeurs correspondant aux pertes de masse subies par l'étoile lors de son évolution. Une naine blanche isolée est un objet d'une très grande stabilité, qui va simplement se refroidir au cours du temps pour, à très long terme, devenir une naine noire. Si par contre une naine blanche possède un compagnon stellaire, elle pourra éventuellement interagir avec ce compagnon, formant ainsi une variable cataclysmique. Elle se manifestera sous différentes formes suivant le processus d'interaction : nova classique, source super molle, nova naine, polaire ou polaire intermédiaire. Ces interactions tendent à faire augmenter la masse de la naine blanche par accrétion. Dans l'éventualité où celle-ci atteint la masse critique de 1,4 (par accrétion voire par collision avec une autre naine blanche), elle achèvera sa vie de façon paroxystique en une gigantesque explosion thermonucléaire appelée supernova de type Ia^[2],[9].

Découverte

La première naine blanche découverte se trouve dans le système stellaire triple 40 Eridani, qui contient 40 Eridani A, une étoile de la séquence principale relativement brillante, à une certaine distance de laquelle orbite un système binaire plus serré composé d'une naine blanche 40 Eridani B et d'une naine rouge de la séquence principale 40 Eridani C. La paire 40 Eridani B et C fut découverte par William Herschel le 31 janvier 1783^[10] ; elle fut à nouveau observée par Friedrich Georg Wilhelm von Struve en 1825 et par Otto Wilhelm von Struve en 1851^[11],[12]. En 1910, Henry Norris Russell, Edward Charles Pickering et Williamina Fleming découvrirent que bien qu'elle fût une étoile faible, 40 Eridani B était une étoile de type spectral A, ou encore blanche^[13]. En 1939, Russell se remémorait la découverte^[14] :

Edward Charles Pickering

« J'étais en visite chez mon ami et généreux bienfaiteur, le Professeur Edward C. Pickering. Avec sa gentillesse caractéristique, il s'était porté volontaire pour observer les spectres de toutes les étoiles, y compris les étoiles de référence, qui avaient été observées dans les études de parallaxe stellaire que Hinks et moi avions faites à Cambridge, et je discutais. Ce travail de routine apparente s'avéra très fructueux : il mena à la découverte que toutes les étoiles de très faible magnitude absolue étaient de type spectral M. En discutant ce sujet (comme je m'en souviens), j'interrogeais Pickering sur certaines autres étoiles faibles, qui ne figuraient pas sur ma liste, en mentionnant en particulier 40 Eridani B. À sa manière caractéristique, il transmit une note au bureau de l'Observatoire, et avant peu, la réponse revint (je crois de Mme Fleming) que le spectre de cette étoile était de type A. J'en savais assez, même en ces temps paléozoïques, pour réaliser instantanément qu'il y avait une incohérence extrême entre ce que nous aurions alors pu appeler des valeurs « possibles » de la brillance superficielle et de la densité. J'ai dû montrer que je n'étais pas seulement perplexe mais déçu de cette exception à ce qui paraissait une règle assez élégante de caractérisation stellaire ; mais Pickering me sourit, et dit : « Ce sont justement ces exceptions qui procurent des avancées de notre connaissance », et ainsi, les naines blanches entrèrent dans le royaume des études ! »

Le type spectral de 40 Eridani fut officiellement décrit en 1914 par Walter Adams^[15].

Le compagnon de Sirius (α Canis Majoris), Sirius B, est découvert ensuite. Dans le courant du XIX^e siècle, les mesures des positions de certaines étoiles deviennent assez précises pour mesurer de petits changements dans leur position. Friedrich Bessel utilise justement cette précision dans les mesures pour déterminer les modifications des positions des étoiles Sirius et Procyon (α Canis Minoris). En 1844, il prédit l'existence de compagnons invisibles de ces deux étoiles^[16] :

« Si nous devions regarder Sirius et Procyon comme des étoiles doubles, leurs modifications de mouvement ne nous surprendraient pas : nous les considérerions comme nécessaires, et n'aurions plus qu'à engager leur observation quantitative. Mais la lumière n'est pas une propriété réelle de la masse. L'existence d'un nombre incalculable d'étoiles visibles ne peut rien prouver contre l'existence d'un nombre incalculable d'étoiles invisibles. »

Bessel estime la période du compagnon de Sirius à un demi-siècle^[16] ; C. H. F. Peters calcule son orbite en 1851^[17]. Ce n'est que le 31 janvier 1862 qu'Alvan Graham Clark observe une étoile encore jamais vue, proche de Sirius, identifiée ultérieurement comme le compagnon prédit^[17]. Walter Adams annonce en 1915 avoir trouvé que le spectre de Sirius B est similaire à celui de Sirius^[18].

En 1917, Adriaan Van Maanen découvre l'Étoile de van Maanen, une naine blanche isolée^[19]. Ces trois naines blanches, les premières découvertes, sont appelées les « naines blanches classiques^[14] ». Finalement, de nombreuses étoiles de faible luminosité sont découvertes avec des mouvements propres élevés, les indiquant comme susceptibles d'être des étoiles à faible luminosité proches de la Terre, et donc des naines blanches. Willem Luyten semble avoir été le premier à utiliser l'expression « naine blanche » lorsqu'il examina cette classe d'étoiles en 1922^{[13],[20],[21],[22],[23]}.

Malgré ces soupçons, la première naine blanche « non classique » n'est identifiée que dans les années 1930. En 1939, dix-huit naines blanches ont été découvertes^[14]. Luyten et d'autres continuent à chercher des naines blanches dans les années 1940. Vers 1950, plus d'une centaine sont connues^[24], et fin 1999, plus de 2 000 sont répertoriées^[25]. Depuis lors, le Sloan Digital Sky Survey en a trouvé plus de 9 000^[26].

Caractéristiques physiques

Température et rayonnement

Les naines blanches figurent en bas, à gauche du diagramme de Hertzsprung-Russell

Les naines blanches ont une faible luminosité. Néanmoins, au moment de leur formation, leur température est extrêmement élevée à cause de l'énergie emmagasinée lors de l'effondrement gravitationnel de l'étoile. Elles peuplent donc à leur formation l'angle inférieur gauche du diagramme de Hertzsprung-Russell, celui des étoiles peu lumineuses mais chaudes, et dérivent vers la droite avec le temps à mesure qu'elles se refroidissent. Le rayonnement visible émis par une naine blanche peut ainsi présenter une grande variété de couleurs, depuis le bleu-blanc d'une étoile de la séquence principale de type O jusqu'au rouge d'une naine rouge de type M^[27]. Les naines blanches froides ne doivent pas être confondues avec les objets de faible luminosité à l'extrémité de la séquence principale où se situent les objets de faible masse, telles les naines rouges en train de fusionner leur hydrogène, et dont le cœur est partiellement supporté par la pression thermique^[28], ou bien les naines brunes, de température encore inférieure^[29].

La température effective de surface d'une naine blanche peut varier depuis plus de 150 000 K^[25] à moins de 4 000 K^[30],[31], mais elle se situe pour la plupart des naines blanches observées entre 40 000 K et 8 000 K^[26],[32]. Suivant la loi de Stefan-Boltzmann, la luminosité augmente avec la température de surface ; cette gamme de températures de surface correspond à des luminosités s'étageant depuis 100 fois jusqu'à 1/10 000^e de fois celle du Soleil^[31]. Les naines blanches chaudes, avec des températures de 30 000 K, ont été observées comme sources de rayons X mous, c'est-à-dire de faible énergie. Ceci permet l'étude de la composition et de la structure de leurs atmosphère par observation dans les domaines des X mous et de l'ultraviolet lointain^[33].

Comparaison entre la naine blanche IK Pegasi B (au centre), son compagnon de classe A, IK Pegasi A (à gauche) et le Soleil (à droite). Cette naine blanche a une température superficielle de 35 500 K.

Comme l'a expliqué Leon Mestel en 1952, à moins qu'une naine blanche n'accrète de la matière provenant d'une étoile-compagne proche ou d'une autre source, son rayonnement émane de la chaleur stockée, qui n'est pas renouvelée^[34],[35]. Les naines blanches rayonnent par une superficie extrêmement faible. Aussi se refroidissent-elles très lentement, demeurant chaudes très longtemps^[9]. Au fur et à mesure qu'une naine blanche se refroidit, sa température de surface diminue, le rayonnement émis rougit et sa luminosité décroît. Du fait qu'elle ne dispose d'aucun réservoir d'énergie, il en résulte un ralentissement du refroidissement avec le temps. Bergeron, Ruiz et Leggett, par exemple, font les estimations suivantes pour une naine blanche au carbone de 0,59 M_{$\scriptstyle\odot$} avec une atmosphère d'hydrogène : il lui faut approximativement 1,5 milliard d'années pour refroidir à 7 140 K, les refroidissements ultérieurs de 500 K supplémentaires prendront approximativement 300 millions, puis 0,4 et 1,1 milliard d'années^[36].

Il y a peu de naines blanches de température inférieure à 4 000 K^[37] et une des plus froides observée à ce jour, WD 0346+246, a une température superficielle approximative de 3 900 K^[30]. La raison en est que, comme l'âge de l'Univers est fini^[38], les naines blanches n'ont pas encore disposé d'assez de temps pour refroidir en dessous de cette température. On peut utiliser la fonction de luminosité des naines blanches pour trouver la date de début de formation des étoiles d'une région. La formation du disque galactique est ainsi estimée à 8 milliards d'années^[39].

Une naine blanche finira néanmoins par se refroidir et devenir une naine noire ne rayonnant plus, en équilibre thermique approximatif avec son entourage, et avec le rayonnement du fond diffus cosmologique. Cependant, il n’existerait pas encore de naine noire^[2]. En première approximation, et en particulier en négligeant l'effet d'écran dû à l'atmosphère, si la naine blanche a une température uniforme, d'après la loi de Stefan-Boltzmann, sa température diminue comme l'inverse de la racine cubique du temps. Si les plus vieilles naines blanches de notre galaxie (8 milliards d'années) ont une température de 3 900 K, celles dont l'origine daterait du début du Big Bang (13,5 milliards d'années) ne feraient pas moins que 3 000 K.

Atmosphère et spectre

Les naines blanches sont des objets très compacts, dont la gravité de surface est très élevée. Elles ne présentent pas de phénomène de convection et leur densité les rend très opaques au rayonnement. Ces conditions sont à l'origine d'un phénomène de stratification de la matière au sein des naines blanches, à savoir que les éléments les plus légers se retrouvent seuls à la surface de l'étoile, et sont les seuls détectables par spectroscopie. Ce phénomène, parfois appelé « triage gravitationnel », a initialement été prédit par l'astrophysicien français Evry Schatzman dans les années 1940^[40]. Cette situation est fort différente des étoiles de la séquence principale pour lesquelles une convection importante doublée d'un champ gravitationnel bien plus modéré rend l'atmosphère plus riche en éléments chimiques et plus compliquée à analyser.

La classification actuellement en usage des spectres des naines blanches a été initialement proposée en 1983 par Edward Sion et ses collaborateurs^[41], puis approfondie par la suite, la dernière version datant de 1993-1994^[42],[43]. D'autres systèmes de classification avaient auparavant été proposés, comme ceux de Gerard Kuiper^[44], Willem Luyten^[45], mais ont été abandonnés.

La majorité des naines blanches présentent un spectre montrant des raies spectrales d'hydrogène en absorption. Le type spectral de ces naines blanches est noté DA, les raies étant celles de la série de Balmer. Quand ce sont des raies spectrales d'hélium qui sont visibles, on dénote le type spectral DB ou DO selon que l'on détecte de l'hélium non ionisé (He I dans notation spectroscopique usuelle, type spectral DB) ou une fois ionisé (He II, type spectral DO). Quand le spectre montre des raies associées au carbone atomique ou moléculaire, on dénote le type spectral DQ. Quand d'autres éléments que l'hydrogène, l'hélium ou le carbone sont détectés, on dénote génériquement le type spectral DZ^[46]. Enfin, quand le spectre ne révèle pas de raies marquées on dénote le type DC, la définition d'une raie marquée étant ici que sa profondeur n'excède pas 5% du continuum du spectre. Il est possible que le spectre révèle plus d'un élément, auquel cas le type spectral est dénoté avec le même « D » initial, suivi des lettres associées aux différents éléments vus, par ordre décroissant de l'intensité de raies.

La spectroscopie permet, à partir de la forme générale du spectre, de déterminer la température de surface de l'étoile, ou plutôt sa température effective, puisque l'émission de la surface ne correspond pas exactement à un corps noir (la température effective représente la température qu'aurait un corps noir de même surface rayonnant la même quantité d'énergie). La température est dénotée par un nombre demi entier après le type spectral, ledit nombre étant déterminé comme étant le plus proche demi-entier du rapport 50 400 K / Θ_eff, où Θ_eff est la témparature effective de l'étoile. Ainsi, une naine blanche dont la surface est composée d'hydrogène et dotée d'une température effective de 10 000 kelvins se voit attribuée un type spectral DA5, qui englobe les naines blanches de même composition de surface dont la température est comprise entre 9 600 K et 10 610 K, ces deux températures correspondant à un rapport 50 400 K / Θ_eff de 5,25 et 4,75 respectivement. Quand le nombre est à virgule, celle-ci est notée avec un point décimal et non une virgule, suivant le convention typographique anglo-saxonne. Le nombre demi-entier ainsi trouvé peut éventuellement excéder 10 quand la naine blanche est suffisamment froide. À l'autre extrémité de l'échelle des températures, les naines blanches très chaudes ont ainsi un nombre associé à la température inférieur à 1 qui dans ce cas est noté avec une précision plus grande, et sans le 0 initial, afin de ne pas engendrer de confusion avec le « O » du type spectral dénotant la présence d'hélium ionisé. On trouve ainsi .25 pour une température de l'ordre de 200 000 K, ou .3 pour une température de 170 000 K.

À ces caractéristiques primaires, on rajoute au spectre le cas échéant des indications supplémentaires quant à certaines particularités mises en évidence. On rajoute ainsi les symboles P ou H pour les naines blanches magnétisées, le P correspondant au cas où une polarisation est détectable, le H où elle n'est pas détectable. La lettre E est utilisée quand des raies en émission sont détectées. Enfin, la lettre V optionnelle est utilisée pour dénoter une variabilité de l'astre. Dans tous les cas, une lettre suivie des symboles « ? » ou « : » indique que la caractéristique précédente n'est pas établie avec certitude.

Quelques exemples :

• une naine blanche dont le spectre montrerait uniquement des raies He I et une température de 15 000 K serait classifiée DB3, ou bien, si la précision de la mesure de la température est garantie, DB3,5 ;
• une naine blanche ayant un champ magnétique polarisé, une température effective de 17 000 K et un spectre dominé par les raies He I qui aurait aussi des caractéristiques de l'hydrogène, obtiendrait la classification DBAP3^[25],[27].

Tableau récapitulatif

Tableau I : Types spectraux des naines blanches^[25]

Caractéristiques primaire et secondaire
A	Raies d'hydrogène
B	Raies d'hélium non ionisé
O	Raies d'hélium ionisé
C	Spectre continu ; pas de raies notables
Q	Présence de raies du carbone
Z	Raies de métaux autres que le carbone
X	Spectre confus ou non classé
Caractéristiques secondaires seulement
P	Naine blanche magnétique à polarisation détectable
H	Naine blanche magnétique sans polarisation détectable
E	Présence de lignes d'émission
V	Variable

Caractéristiques des populations

L'atmosphère des naines blanches de classe spectrale primaire DA est dominée par l'hydrogène. Elles constituent la majorité (~75 %) des naines blanches observées^[31].

Une petite fraction (~0,1 %) ont une atmosphère dominée par le carbone, la classe DQ chaude (plus de 15 000 K)^[47]. Les autres catégories pouvant être classifiées (DB, DC, DO, DZ, et DQ froides) ont une atmosphère dominée par l'hélium, en supposant que ne sont pas présents le carbone et les autres métaux, dont la classe spectrale dépend de la température effective. Pour des températures approximatives de 100 000 K à 45 000 K, le spectre est de classe DO, dominé par l'hélium simplement ionisé. De 30 000 K à 12 000 K, le spectre est DB, avec des raies d'hélium neutre, et en dessous d'à peu près 12 000 K, le spectre n'est pas caractérisé et sera classé DC^[48],[31].

La raison de l'absence de naines blanches avec une atmosphère où l'hélium domine, dans la gamme de 30 000 K à 45 000 K, appelée le « DB gap » (« trou DB ») n'est pas claire. Elle serait due à la conjonction de processus évolutifs de l'atmosphère, tels que la séparation gravitationnelle et le brassage convectif^[31].

Structure et importance de l'atmosphère

L'atmosphère est la seule partie d'une naine blanche qui soit visible. Elle correspond soit à la partie supérieure d'une enveloppe résiduelle de celle de l'étoile dans sa phase de la branche asymptotique des géantes (AGB), soit résulte de la matière accrétée en provenance du milieu interstellaire ou d'un compagnon. Dans le premier cas, l'enveloppe consisterait en une couche riche en hélium, d'une masse ne dépassant pas un centième de la masse totale de l'étoile, laquelle, en cas d'atmosphère dominée par l'hydrogène, est enrobée d'une couche riche en hydrogène d'une masse approximative d'un dix-millième de la masse totale de l'étoile^[31],[48].

Malgré leur finesse, ces couches externes jouent un rôle crucial dans l'évolution thermique des naines blanches, car elles conditionnent à elles seules les échanges de chaleur avec l'extérieur. En effet, l'intérieur d'une naine blanche est complètement ionisé, et les électrons libres lui confèrent une grande conduction thermique, ce qui fait que l'intérieur d'une naine blanche est doté d'une température extrêmement uniforme. Par contre, les couches externes diffusent très mal la chaleur, et le gradient de température est très élevé à la traversée de ses couches externes. Ainsi, une naine blanche avec une température de surface entre 8 000 K et 16 000 K aura la température de son cœur située entre 5 000 000 et 20 000 000 K.

Champ magnétique

Patrick Blackett avait présenté des lois physiques affirmant qu'un corps non chargé en rotation devait générer un champ magnétique proportionnel à son moment angulaire. En conséquence, il avait prédit en 1947 que les naines blanches disposaient à leur surface de champs magnétiques d'une intensité de ~1 million de gauss (soit ~100 teslas)^[49]. Cette loi putative, parfois appelée l'effet Blackett, ne rallia jamais de consensus, et vers les années 50, Blackett eut le sentiment qu'elle avait été réfutée^[50]. Dans les années 60, on proposa l'idée que les naines blanches pouvaient avoir des champs magnétiques du fait de la conservation du flux magnétique total de surface durant l'évolution d'une étoile non-dégénérée en naine blanche. Un champ magnétique superficiel de ~100 gauss (0,01 T) dans l'étoile initiale deviendrait un champ magnétique superficiel de ~100×100² = 1 million de gauss (100 T), une fois le rayon de l'étoile concentré d'un facteur 100 ^[51],[52]. La première naine blanche magnétique observée fut GJ 742 dont on détecta le champ magnétique en 1979 grâce à son émission de lumière à polarisation circulaire^[53]. On pense qu'elle a un champ magnétique en surface de 3×10⁸ gauss (30 kT)^[51]. Il est aussi possible d'observer les champs magnétiques de surface de ces astres par l'altération de leur rayonnement lumineux induit par l'effet Zeeman^[54].

Depuis, on a découvert des champs magnétiques sur bien plus de 100 naines blanches, dans une gamme s'étalant de 2×10³ gauss à 10⁹ gauss (de 0,2 T à 10⁵ T). Seul un petit nombre de naines blanches a fait l'objet d'une recherche de champ magnétique, et on a estimé qu'au moins 10 % des naines blanches ont un champ magnétique excédant 1 million de gauss (100 T)^[55],[56].

Variabilité

Article détaillé : Naine blanche à pulsations.

Tableau II : Types de naines blanches à pulsation ^[57],[58]

DAV (GCVS : ZZA)	type spectral DA, n'ayant que des raies d'absorption de l'hydrogène dans leur spectre.
DBV (GCVS : ZZB)	type spectral DB, n'ayant que des raies d'absorption de l'hélium dans leur spectre
GW Vir (GCVS : ZZO)	Atmosphère principalement composée de C, He et O ; peut être divisée en étoiles DOV et PNNV

Les premiers calculs suggérèrent l'existence de naines blanches à la luminosité variable, ayant une période de l'ordre de 10 secondes, mais les recherches dans les années 1960 ne permirent pas de les observer^[51],[59].

En 1965 et 1966, Arlo Landolt découvrit HL Tau 76, la première naine blanche variable, avec une période d'approximativement 12,5 minutes^[60]. La raison de cette période plus longue que prévu est que la variabilité de HL Tau 76, comme celle des autres naines blanches variables à pulsations connues, provient de modes de pulsation non radiaux^[51]. Les types connus de naines blanches à pulsations comprennent les étoiles DAV, ou ZZ Ceti, dont HL Tau 76, avec des atmosphères où domine l'hydrogène et un type spectral DA^[51], les étoiles DBV, ou V777 Her, aux atmosphères dominées par l'hélium et un type spectral DB^[31], et les étoiles GW Vir (parfois subdivisées en étoiles DOV et PNNV), aux atmosphères dominées par l'hélium, le carbone, et l'oxygène^[58],[61].

Les étoiles GW Vir ne sont pas, stricto sensu, des naines blanches, mais des étoiles dont la position sur le diagramme de Hertzsprung-Russell est située entre la branche asymptotique des géantes et la région des naines blanches. Ce sont des « pré-naines blanches »^[58],[62]. Ces variables présentent toutes de petites variations d'émission lumineuse, provenant d'une superposition de modes vibratoires avec des périodes variant de la centaine au millier de secondes. L'observation de ces variations donnent des informations astérosismologiques sur l'intérieur des naines blanches^[63].

Extrême densité

Illustration de la taille d'une naine blanche (ici Sirius B) au centre, bien plus petite que les planètes géantes (au dessus, Neptune et Uranus), mais comparable à la Terre ou à Vénus (respectivement à gauche et droite).

Bien qu'il existe des naines blanches de masse aussi faible que 0,17 M_{$\scriptstyle\odot$}^[64] et d'autres aussi élevées que 1,33 M_{$\scriptstyle\odot$}^[65], la distribution de leurs masses forme un pic centré à 0,6 M_{$\scriptstyle\odot$}, et la majorité se trouve dans une fourchette de 0,5 à 0,7 M_{$\scriptstyle\odot$}^[65]. Les rayons estimés des naines blanches observées, cependant, sont typiquement de 0,008 à 0,02 fois le rayon solaire R_{$\scriptstyle\odot$}^[66] ; c'est comparable au rayon de la Terre, approximativement 0,009 R_{$\scriptstyle\odot$}. Une naine blanche renferme donc une masse comparable à celle du Soleil dans un volume qui est typiquement des millions de fois inférieur à celui du Soleil ; la densité moyenne d'une naine blanche doit donc être, très approximativement, un million de fois supérieure à la densité moyenne du Soleil, soit approximativement 1 tonne par centimètre cube^[2]. Les naines blanches sont constituées de l'une des plus denses des matières connues, seulement dépassée par celle d'autres étoiles compactes (les étoiles à neutrons et les hypothétiques étoiles à quarks^[67]) et les trous noirs, pour autant que l'on puisse parler de « densité » pour ces derniers.

La découverte de l'extrême densité des naines blanches a suivi de peu la découverte de leur existence même. Si une étoile relève d'un système binaire, comme dans le cas de Sirius B et de 40 Eridani B, il est possible d'estimer sa masse à partir des observations des orbites respectives des deux corps constituant le système. Ceci fut fait pour Sirius B en 1910^[68], conduisant à estimer sa masse à 0,94 M_{$\scriptstyle\odot$}. Une estimation plus récente l'évalue à 1 M_{$\scriptstyle\odot$}^[69]. Les corps chauds rayonnant plus que les corps froids, la brillance de la surface d'une étoile peut être estimée à partir de sa température effective de surface, et ainsi, à partir de la forme de son spectre. Si la distance de l'étoile est connue, sa luminosité totale peut être estimée. La comparaison de ces deux valeurs permet de calculer le rayon de l'étoile. Cette sorte de raisonnement a conduit à réaliser, à la grande perplexité des astronomes de l'époque, que Sirius B et 40 Eridani B devaient être très denses. Par exemple lorsque Ernst Öpik estima en 1916 la densité d'un certain nombre d'étoiles binaires visuelles, il trouva que 40 Eridani B avait une densité supérieure à 25 000 fois celle du Soleil, si élevée qu'il la déclara « impossible »^[70]. Comme Arthur Stanley Eddington l'indiqua plus tard, en 1927^[71] :

« Nous apprenons au sujet des étoiles en recevant et en interprétant les messages que leur lumière nous apporte. Lorsqu'on l'a décomposé, le message du compagnon de Sirius disait : « Je suis composé d'une matière 3 000 fois plus dense que tout ce que vous avez pu rencontrer jusqu'ici ; une tonne de ma matière serait une petite pépite que vous pourriez déposer dans une boite d'allumette. » Que peut-on répondre à un tel message ? La réponse de la plupart d'entre nous, en 1914, fut : « Tais-toi ! Ne dis pas de bêtises ! » »

Comme Eddington le soulignait en 1924, des densités de cet ordre impliquent, selon la théorie de la relativité générale, que la lumière de Sirius B devrait être gravitationnellement décalée vers le rouge^[72]. Ceci se confirma en 1925 lorsque Adams mesura le décalage vers le rouge^[73].

Dégénérescence de la matière interne

Articles détaillés : matière dégénérée et relation masse-rayon des naines blanches.

De telles densités sont possibles parce que la matière des naines blanches n'est pas composée d’atomes liés par des liaisons chimiques, mais consiste plutôt en un plasma de noyaux sans liaisons et d'électrons. Il n'y a de ce fait aucun obstacle à placer les noyaux plus près les uns des autres que les orbitales électroniques, les régions occupées par les électrons liés à un atome ne le permettent pas dans des conditions moins extrêmes^[72]. Eddington, cependant, se demanda ce qu'il adviendrait lorsque ce plasma se refroidirait et que l'énergie qui maintenait ensemble les atomes ne serait plus présente^[74]. Ce paradoxe fut levé en 1926 par Ralph H. Fowler par l'application de la mécanique quantique récemment élaborée. Puisque les électrons obéissent au principe d'exclusion de Pauli, deux électrons ne peuvent occuper le même état quantique, et ils doivent obéir à la statistique de Fermi-Dirac, elle aussi publiée en 1926, pour déterminer la distribution statistique qui satisfait le principe d'exclusion de Pauli^[75].

À 0 K, les électrons ne peuvent pas tous occuper l'état d'énergie minimum ou état fondamental ; certains d'entre eux sont contraints d'occuper des niveaux d'énergie supérieure, formant ainsi une bande des plus basses énergies disponibles, la mer de Fermi. Cet état des électrons, appelé « dégénéré », signifie qu'une naine blanche pouvait se refroidir jusqu'au zéro absolu et posséder encore une énergie élevée. Une autre façon de parvenir à ce résultat provient de l'utilisation du principe d'incertitude ; la densité élevée des électrons d'une naine blanche entraîne que leur position est relativement localisée, créant une incertitude correspondante de leur moment. Ceci signifie que quelques électrons ont un moment angulaire élevé et de ce fait, une énergie cinétique importante^[74],[76].

Relation rayon-masse pour une naine blanche modèle

La compression d'une naine blanche entraîne l'accroissement du nombre d'électrons dans un volume donné. Par application du principe d'exclusion de Pauli aussi bien que du principe d'incertitude, ceci entraîne l'accroissement de l'énergie cinétique des électrons qui engendre la pression^[74],[77]. Cette pression de dégénérescence des électrons empêche l'effondrement gravitationnel de la naine blanche. Elle ne dépend que de la densité, et non de la température. La matière dégénérée est relativement compressible ; ceci signifie que la densité d'une naine blanche de forte masse est tellement plus élevée que celle d'une naine blanche de faible masse que le rayon d'une naine blanche décroît quand sa masse croît^[2].

L'existence d'une masse limite, qu'aucune naine blanche ne peut excéder, est une conséquence de l'équilibre entre la gravitation et la pression de dégénérescence des électrons. Cette masse a été publiée initialement en 1929 par Wilhelm Anderson^[78] et en 1930 par Edmund C. Stoner^[79]. La valeur moderne de la limite fut d'abord publiée en 1931 par Subrahmanyan Chandrasekhar dans son article « The Maximum Mass of Ideal White Dwarfs^[80] ». Pour une naine blanche qui n'est pas en rotation, elle est approximativement égale à 5,7/μ_e² M_{$\scriptstyle\odot$}, où μ_e est la masse moléculaire moyenne par électron de l'étoile^[81]. Comme le carbone 12 et l'oxygène 16, prédominants dans la composition d'une naine blanche à carbone-oxygène, ont tous deux un numéro atomique de moitié égal à leur masse atomique, on peut prendre 2 comme valeur de μ_e pour une telle étoile^[76], ce qui conduit à la valeur généralement citée de 1,4 M_{$\scriptstyle\odot$}. (Vers le début du XX^e siècle, il existait de bonnes raisons de penser que les étoiles étaient principalement composées d'éléments lourds^[79], aussi dans son article de 1931, Chandrasekhar prit la masse moléculaire moyenne par électron μ_e égale à 2,5, donnant en conséquence une limite de 0,91 M_{$\scriptstyle\odot$}). En 1983, avec William Alfred Fowler, Chandrasekhar reçut le Prix Nobel de physique « [pour] ses études théoriques des processus physiques importants pour la structure et l'évolution des étoiles ». La masse limite est maintenant appelée la « masse de Chandrasekhar ».

Si la masse d'une naine blanche dépasse la limite de Chandrasekhar et que des réactions de fusions ne s'amorcent pas, la pression exercée par les électrons n'est plus en mesure de compenser la force de gravité, et elle s'effondre alors en un objet plus dense tel qu'une étoile à neutrons^[82]. Cependant, les naines blanches à carbone-oxygène qui accrètent de la masse d'une étoile voisine enclenchent juste avant d'atteindre la masse limite une réaction de fusion nucléaire qui s'emballe, et qui conduit à une explosion de supernova de type Ia dans laquelle la naine blanche est détruite^[83].

Bien que la matière d'une naine blanche soit initialement un plasma, un fluide composé de noyaux et d'électrons, il a été prédit théoriquement, en 1960, qu'à un stade tardif du refroidissement, elle pourrait se cristalliser en commençant par son centre^[84]. La structure cristalline serait alors de type cubique centré^[4],[85]. En 1995, Winget souligna que des observations astérosismologiques de naines blanches pulsantes conduisait à une vérification possible de la théorie de la cristallisation^[86], et en 2004, Travis Metcalfe et une équipe de chercheurs du Harvard-Smithsonian Center for Astrophysics estimèrent, sur la base de ces observations, que la masse de BPM 37093 s'était cristallisée à peu près à 90 %^{[84],[87],[88],[89]}. D'autres travaux estiment la masse cristallisée entre 32 et 82 %^[90].

Formation et composition

Processus de formation

Les naines blanches constitueraient la forme résiduelle en fin de vie des étoiles de la séquence principale dont la masse est comprise entre 0,07 à 10 masses solaires (M_☉)^[4],[91], et qui n'ont pas explosé en supernova. À la fin de leur vie, ces étoiles ont fusionné la plus grande partie de leur hydrogène en hélium. Privées de combustible, elles s'effondrent sur elles-mêmes sous l'effet de la gravitation. La pression et la température du cœur augmentant, la fusion de l'hélium commence, produisant des éléments plus lourds et en particulier le carbone. Cette énergie nouvelle fait gonfler l'étoile, qui devient alors une géante rouge.

Cependant, l'hélium est très rapidement consommé ; lorsque la fusion de l'hélium se termine, la contraction de l'étoile reprend. Sa faible masse ne permettant pas d'atteindre des températures et des pressions suffisantes pour démarrer la fusion du carbone, le cœur s'effondre en une naine blanche, tandis que les couches externes de l'étoile rebondissent violemment sur cette surface solide et sont projetées dans l'espace sous forme de nébuleuse planétaire. Le résultat de ce processus est donc une naine blanche très chaude entourée d'un nuage de gaz composé essentiellement de l'hydrogène et de l'hélium (et d'un peu de carbone) non consommés lors de la fusion.

Le cycle de vie du Soleil.

Finalement, la composition d'une naine blanche dépend de la masse initiale de l'étoile dont elle est issue.

Diagramme de Hertzsprung-Russell Type spectral Naine brunes Naines blanches Naine rouges Sous-naines Séquence principale (naines) Sous-géantes Géantes Géantes lumineuses Supergéantes Hypergéantes Magnitude absolue (MV)

Étoiles de très faible masse

Une étoile de la séquence principale dont la masse est inférieure à approximativement 0,5 M_{$\scriptstyle\odot$} ne deviendra jamais assez chaude pour amorcer la fusion de l'hélium dans son cœur. Sur une durée excédant l'âge de l'Univers (~13,7 milliards d'années^[92]), ce type d'étoiles devrait brûler la totalité de son hydrogène et achever son évolution en une naine blanche d'hélium, principalement composée de noyaux d'hélium 4^[8]. Le temps nécessaire à ce processus conduit à penser qu'il n'est pas à l'origine des naines blanches d'hélium observées. Elles résulteraient plutôt d'un transfert de masse dans un système binaire^{[9],[6],[7],[93],[94],[95]}, ou bien à une perte de masse provenant d'un gros compagnon planétaire^[96],[97].

Étoiles de masse faible et intermédiaire

Si la masse d'une étoile de la séquence principale se situe entre à peu près 0,5 et 8 M_{$\scriptstyle\odot$}, son cœur s'échauffera suffisamment pour permettre la fusion de l'hélium en carbone et en oxygène à partir du processus de « réaction triple alpha », mais il ne parviendra jamais à une température suffisamment élevée pour fusionner le carbone en néon. Vers la fin de la période où elle procède aux réactions de fusion, une telle étoile disposera d'un cœur de carbone-oxygène n'engageant plus de réaction de fusion, entouré d'un noyau intérieur d'hélium en fusion, ainsi que d'un noyau extérieur d'hydrogène lui aussi en fusion. Sur le diagramme d'Hertzsprung-Russell, elle se situera sur la branche asymptotique des géantes. Elle expulsera alors la majeure partie de son enveloppe externe, créant ainsi une nébuleuse, jusqu'à ce que seul demeure le cœur de carbone-oxygène. Ce processus est à l'origine des naines blanches de carbone-oxygène qui constituent la grande majorité des naines blanches observées^{[93],[98],[99]}.

Étoiles de masses intermédiaire à élevée

Si une étoile est suffisamment massive, son cœur parviendra à une température suffisamment élevée pour amorcer la fusion du carbone en néon, puis du néon en fer. Une telle étoile ne deviendra pas une naine blanche parce que la masse de son cœur central, qui n'est pas en fusion et qui supporte la pression de dégénérescence des électrons, finira par excéder la masse maximum supportable par la pression de dégénérescence. À ce stade, le cœur de l'étoile va s'effondrer et elle va exploser en une supernova de type II par effondrement du cœur, qui laisse comme résidu une étoile à neutrons, un trou noir, ou peut-être encore, une étoile compacte d'une forme encore plus exotique^[91],[100]. Certaines étoiles de la séquence principale, d'une masse de l'ordre de 8 à 10 M_{$\scriptstyle\odot$}, bien que suffisamment massives pour amorcer la fusion du carbone en néon et en magnésium, peuvent être d'une masse insuffisante pour engager la fusion du néon. Une telle étoile peut laisser un résidu de naine blanche composée principalement d'oxygène, de néon et de magnésium, à condition (1) que son cœur ne s'effondre pas et (2) que la fusion ne se produise pas avec une telle violence que l'étoile explose en une supernova^[101],[102]. Bien que quelques naines blanches isolées aient été identifiées comme pouvant relever de ce type, la plupart des preuves d'existence de telles étoiles proviennent de novæ appelées « ONeMg » ou « novæ à néon ». Le spectre de ces novæ présente en abondance le néon, le magnésium et d'autres éléments de masse intermédiaire qui n'apparaissent comme explicables que par l'accrétion de matière par une naine blanche à oxygène-néon-magnésium^{[5],[103],[104]}.

Évolutions possibles

Naine blanche solitaire

Une fois formée, une naine blanche est stable et va continuer à se refroidir presque indéfiniment pour finalement devenir une naine noire. En supposant que l'Univers maintienne son expansion, dans 10¹⁹ à 10²⁰ années, les galaxies s'évaporeront, leurs étoiles s'échappant dans l'espace intergalactique^[105]. Les naines blanches devraient en général y survivre, bien qu'une collision occasionnelle entre elles puisse produire une nouvelle étoile en fusion ou une naine blanche de masse super-Chandrasekhar qui exploserait en une supernova de type I^[105]. La durée de vie subséquente de la naine blanche serait de l'ordre de celle du proton, connue pour être au minimum de 10³² années. Quelques théories de la grande unification simples prédisent une période radioactive du proton inférieure à 10⁴⁹ années. Si ces théories ne sont pas valables, le proton peut se désintégrer selon des processus nucléaires plus compliqués, ou par des processus de gravitation quantique faisant intervenir un trou noir virtuel ; dans ces cas, la durée de vie peut aller jusqu'à 10²⁰⁰ années. Si les protons se désintègrent effectivement, la masse d'une naine blanche diminuera très progressivement avec le temps, au fur et à mesure de la désintégration de ses noyaux, jusqu'à perdre suffisamment de masse pour devenir une boule de matière non dégénérée, puis disparaître complètement^[105].

Naine blanche au sein d'un système stellaire

Illustration d'une naine blanche à proximité d'une étoile de la séquence principale

Les systèmes stellaire et planétaire d'une naine blanche sont des héritages de son étoile génitrice et ils peuvent interagir avec la naine blanche de façons variées. Les observations en spectroscopie infrarouge du télescope spatial Spitzer de la NASA portant sur l'étoile centrale de la nébuleuse de l'Hélice suggèrent la présence d'un nuage de poussière peut-être causé par des collisions cométaires. Il est possible que des chutes de matière résultantes soient la cause des émissions de l'étoile centrale^[106],[107]. Des observations similaires, réalisées en 2004, ont indiqué la présence autour de la jeune naine blanche G29-38 (dont on estime la formation à 500 millions d'années, à partir de son géniteur provenant de la branche asymptotique des géantes) d'un nuage de poussières qui peut avoir été créé par le démantèlement de comètes passées à proximité, du fait des forces de marée engendrées par la naine blanche^[108]. Si une naine blanche fait partie d'un système stellaire (donc qu'elle est dotée de compagnons stellaires), une grande variété de phénomènes peuvent se produire, y compris la transformation en nova ou en supernova de type I. Elle peut aussi devenir une source de rayons X de très basse énergie, si elle est capable de prendre de la matière à ses compagnons suffisamment rapidement pour maintenir les réactions de fusion nucléaire à sa surface.

Supernova de type Ia

Article détaillé : Transformation d'une naine blanche en étoile à neutrons.

Article connexe : Supernova.

Supernova 2005ke de Type Ia, détectée en 2005. Les trois images représentent l'explosion en lumière visible, dans l'ultraviolet et dans les rayons X. L'image au rayon X fournit la preuve qu'il s'agissait de l'explosion d'une naine blanche orbitant autour d'une géante rouge.

Mécanisme principal

La masse d'une naine blanche isolée, qui ne serait pas en rotation, ne peut excéder la masse de Chandrasekhar d'à peu près 1,4 M_{$\scriptstyle\odot$}^{[note 1],[109]}. Cependant, les naines blanches dans les systèmes binaires peuvent accréter de la matière de leur compagnons, ce qui augmente leur masse et leur densité (voir supra). Lorsque leur masse approche la limite de Chandrasekhar, cela peut théoriquement mener à l'allumage explosif des réactions de fusion nucléaire dans la naine blanche, ou à son effondrement en étoile à neutrons^[82]. L'accrétion fournit le mécanisme actuellement favori, le « modèle à dégénérescence simple » pour les supernovæ de type Ia. Dans ce modèle, une naine blanche à carbone-oxygène accrète de la matière de son compagnon^[83] stellaire, en augmentant sa masse et en comprimant son cœur. Le chauffage serait dû à la compression du cœur qui mène à l'allumage de la fusion du carbone lorsque la masse se rapproche de la limite de Chandrasekhar^[83].

Image composite^{[note 2]} de rémanent d'une supernova de type Ia : SN 1572 ou « Nova de Tycho »

Comme c'est la pression de dégénérescence quantique de la naine blanche, et non la pression thermique, qui supporte la naine blanche contre les effets de la gravité, l'ajout de chaleur à l'intérieur de l'étoile augmente sa température mais pas sa pression, aussi, en réaction, la naine blanche ne se dilate pas, ce qui ralentirait l'échauffement. Au lieu de cela, l'accroissement de température augmente la vitesse de la réaction de fusion, en un processus qui s'emballe thermiquement. La détonation thermonucléaire consomme une grande partie de la naine blanche en quelques secondes, causant une explosion de supernova de type I qui anéantit l'étoile^{[2],[83],[110]}.

Une étude a cependant été menée pour caractériser les signatures dans le spectre des rayons X de ce type d'évènement au sein de galaxies elliptiques. Elle ne dénombre pas plus de 5 % de supernova de type I engendrée par cannibalisme d'une étoile voisine^[111].

Les supernovæ de type 1a (SN1a) sont des exemples particulièrement intéressants et significatifs de l'utilisation des naines blanches pour la détermination des distances en astronomie. Lorsque la naine blanche explose en une SN1a, elle devient visible à des distances considérables. Comme les paramètres physiques de l'explosion sont toujours voisins, la courbe de luminosité des supernovæ est approximativement la même et bien étalonnée : leur survenance permet d'évaluer avec précision leur distance et, par conséquence, celle de leur galaxie-hôte (ce sont des chandelles standards).

Autres mécanismes

Séquence en trois phases de la « fusion » de deux naines blanches

• Un autre mécanisme est possible pour les supernovæ de type Ia : le « modèle à double dégénérescence ». Deux naines blanches à carbone-oxygène d'un système binaire fusionnent, créant un objet d'une masse supérieure à la limite de Chandrasekhar dans lequel, alors, s'allume la fusion du carbone^[83]. Ainsi, dans le cas de la supernovæ immatriculée SN 2007if, il a pu être déterminé que l’astre géniteur avait une masse de 2,1 M_{$\scriptstyle\odot$}. Cet astre géniteur était vraisemblablement le résultat de la fusion de deux naines blanches^[112]. Ce sous-type de supernovæ se caractérise par une émission de carbone et de silicium anormalement élevée, ainsi que par une luminosité plus importante. Mais ce genre d’événement semble suffisamment exceptionnel pour ne pas remettre en cause le principe des « chandelles standards » évoqué plus haut, même si cela pourrait perturber les mesures les plus précises^[113].
• À contrario, il semble que dans des circonstances particulières une naine blanche puisse exploser en supernovæ Ia alors que sa masse est très inférieure à la limite de Chandrasekhar (un exemple est donné avec une masse de seulement 0,2 M_{$\scriptstyle\odot$}). Cela serait possible si ladite naine blanche passerait à proximité immédiate d’un trou noir de masse intermédiaire : les forces de marée très intenses déformeraient fortement la naine blanche, ce qui pourrait localement provoquer une compression et une augmentation de la température capables d’enclencher la fusion du carbone. Là encore ce cas de figure est supposé rare : on estime que ces supernovæs seraient cent fois moins fréquentes que les supernovæs Ia types^[114].

Variables cataclysmiques

Article détaillé : Variable cataclysmique.

Dans un système binaire serré, avant que l'accrétion de matière ne pousse une naine blanche aux abords immédiats de la limite de Chandrasekhar, de la matière accrétée riche en hydrogène à la surface peut s'enflammer dans un type moins destructeur d'explosion thermonucléaire animée par la fusion de l'hydrogène. Comme le cœur de la naine blanche demeure intact, ces explosions superficielles peuvent se répéter aussi longtemps que dure l'accrétion. Cette sorte plus faible de phénomène cataclysmique répétitif est appelée une nova (classique). Les astronomes ont aussi observé des novæ naines, avec des pics de luminosité plus petits et plus fréquents que les novæ classiques. Ils seraient causés par la libération d'énergie potentielle gravitationnelle lorsqu'une partie du disque d'accrétion s'effondre sur l'étoile, plutôt que par la fusion. En général, on appelle « variables cataclysmiques » les systèmes binaires où une naine blanche accrète de la matière provenant de son compagnon stellaire. Novæ classiques et novæ naines sont rangées en de nombreuses classes^{[2],[83],[115],[116]}. Les variables cataclysmiques de fusion et de gravitation sont des sources de rayon X^[116].

Notes et références

Notes

1. ↑ Cette limite peut croître dans le cas d'une rotation rapide non uniforme de la naine blanche.
2. ↑ Une image composite est la superposition, en diverses couleurs, d'images prises dans diverses gammes du spectre, souvent non visibles, comme les rayons X, les ultraviolets, les infrarouges ou les ondes radio. Chacune est reproduite avec une couleur arbitraire, qui n'a a priori rien à voir avec les couleurs naturelles.

Références

• (en) Cet article est partiellement ou en totalité issu de l’article de Wikipédia en anglais intitulé « White dwarf » (voir la liste des auteurs)

1. ↑ (en) Falk Herwig, Evolution of Asymptotic Giant Branch Stars, Annual Review of Astronomy & Astrophysics, 43, 435-479 (2005) Voir en ligne (accès restreint).
2. ↑ ^{a, b, c, d, e, f et g} (en) Jennifer Johnson, Extreme Stars: White Dwarfs and Neutron Stars : Lecture notes, Astronomy 162, Columbus, Ohio, (E.-U.), Ohio State University [lire en ligne (page consultée le 2 octobre 2009)] 
3. ↑ (en) J. Henry Todd, « The One Hundred Nearest Star Systems », RECONS, avril 2007. Consulté le 2 octobre 2009
4. ↑ ^{a, b et c} (en) G. Fontaine, P. Brassard et Bergeron, « The Potential of White Dwarf Cosmochronology », dans Publications of the Astronomical Society of the Pacific, University of Chicago Press, vol. 113, avril 2001, p. 409–435 [texte intégral, lien DOI (pages consultées le 2 octobre 2009)] .
5. ↑ ^{a et b} (en) K. Werner, N. J. Hammer, T. Nagel, T. Rauch et S. Dreizler, 14th European Workshop on White Dwarfs : Proceedings of a meeting held at Kiel, 19-23 juillet 2004, San Francisco, D. Koester and S. Moehler : Astronomical Society of the Pacific, 2005 [lire en ligne (page consultée le 2 octobre 2009)], « On Possible Oxygen/Neon White Dwarfs: H1504+65 and the White Dwarf Donors in Ultracompact X-ray Binaries », p. 165 ff. .
6. ↑ ^{a et b} (en) James Liebert, P. Bergeron, Daniel Eisenstein, H.C. Harris, S.J. Kleinman, Atsuko Nitta et Jurek Krzesinski, « A Helium White Dwarf of Extremely Low Mass », dans The Astrophysical Journal Letters, G.-B., Institute of Physics Publishing, vol. 606, mai 2004, p. L147-L149 (ISSN ISSN 0004-637X et ISSN 1538-4357) [résumé, texte intégral, lien DOI (pages consultées le 2 octobre 2009)] .
7. ↑ ^{a et b} (en) communiqué de presse, « Cosmic weight loss : The lowest mass white dwarf », Harvard-Smithsonian Center for Astrophysics, avril 2007. Consulté le 2 octobre 2009
8. ↑ ^{a et b} (en) Gregory Laughlin, Peter Bodenheimer et Fred C. Adams, « The End of the Main Sequence », dans Astrophysical Journal, vol. 482, n^o 1, juin 1997, p. 420–432 [texte intégral (page consultée le 3 octobre 2009)] .
9. ↑ ^{a, b et c} (en) Michael Richmond, « Late stages of evolution for low-mass stars », lecture notes, Physics 230, Rochester Institute of Technology. Consulté le 2 octobre 2009
10. ↑ (en) William Herschel, « Catalogue of Double Stars », dans Philosophical Transactions of the Royal Society of London, vol. 75, 1785, p. 40–126 [texte intégral (page consultée le 2 octobre 2009)] .
11. ↑ (en) W. H. van den Bos, « The orbit and the masses of 40 Eridani BC », dans Bulletin of the Astronomical Institutes of the Netherlands, vol. 3, n^o 98, juillet 1926, p. 128–132 [texte intégral (page consultée le 2 octobre 2009)] .
12. ↑ (en) W. D. Heintz, « Astrometric study of four visual binaries », dans Astronomical Journal, université de Chicago, vol. 79, n^o 7, juillet 1974, p. 819–825 [texte intégral (page consultée le 2 octobre 2009)] .
13. ↑ ^{a et b} (en) J. B. Holberg, « How Degenerate Stars Came to be Known as White Dwarfs », dans Bulletin of the American Astronomical Society, American Astronomical Society Meeting 207, vol. 37, décembre 2005, p. 1503 [résumé (page consultée le 2 octobre 2009)] .
14. ↑ ^{a, b et c} (en) Évry Schatzman, White Dwarfs, Amsterdam, North-Holland, 1958 .
15. ↑ (en) Walter S. Adams, « An A-Type Star of Very Low Luminosity », dans Publications of the Astronomical Society of the Pacific, vol. 26, n^o 155, octobre 1914, p. 198 [texte intégral (page consultée le 2 octobre 2009)] .
16. ↑ ^{a et b} (en) F. W. Bessel, « On the Variations of the Proper Motions of Procyon and Sirius », dans Monthly Notices of the Royal Astronomical Society, communiqué par J. F. W. Herschel, vol. 6, décembre 1844, p. 136–141 [texte intégral (page consultée le 2 octobre 2009)] .
17. ↑ ^{a et b} (en) Camille Flammarion, « The Companion of Sirius », dans The Astronomical Register, vol. 15, n^o 176, août 1877, p. 186–189 [texte intégral (page consultée le 2 octobre 2009)] .
18. ↑ (en) W. S. Adams, « The Spectrum of the Companion of Sirius », dans Publications of the Astronomical Society of the Pacific, vol. 27, n^o 161, décembre 1915, p. 236–237 [texte intégral (page consultée le 2 octobre 2009)] .
19. ↑ (en) A. van Maanen, « Two Faint Stars with Large Proper Motion », dans Publications of the Astronomical Society of the Pacific, vol. 29, n^o 172, décembre 1917, p. 258–259 [texte intégral (page consultée le 2 octobre 2009)] .
20. ↑ (en) Willem J. Luyten, « The Mean Parallax of Early-Type Stars of Determined Proper Motion and Apparent Magnitude », dans Publications of the Astronomical Society of the Pacific, vol. 34, n^o 199, juin 1922, p. 156–160 [texte intégral (page consultée le 2 octobre 2009)] .
21. ↑ (en) Willem J. Luyten, « Note on Some Faint Early Type Stars with Large Proper Motions », dans Publications of the Astronomical Society of the Pacific, vol. 34, n^o 197, février 1922, p. 54–55 [texte intégral (page consultée le 2 octobre 2009)] .
22. ↑ (en) Willem J. Luyten, « Additional Note on Some Faint Early Type Stars with Large Proper Motions », dans Publications of the Astronomical Society of the Pacific, vol. 34, n^o 197, février 1922, p. 132 [texte intégral (page consultée le 2 octobre 2009)] .
23. ↑ (en) Willem J. Luyten, « Third Note on Faint Early-Type Stars with Large Proper-Motions », dans Publications of the Astronomical Society of the Pacific, vol. 34, n^o 132, novembre 1922, p. 356–357 [texte intégral] .
24. ↑ (en) Willem J. Luyten, « The search for white dwarfs », dans Astronomical Journal, vol. 55, n^o 1183, avril 1950, p. 86–89 [texte intégral (page consultée le 3 octobre 2009)] .
25. ↑ ^{a, b, c et d} (en) George P. McCook et Edward M. Sion, « A Catalog of Spectroscopically Identified White Dwarfs », dans The Astrophysical Journal Supplement Series, vol. 121, n^o 1, mars 1999, p. 1–130 [texte intégral (page consultée le 3 octobre 2009)] .
26. ↑ ^{a et b} (en) Daniel J. Eisenstein et al., « A Catalog of Spectroscopically Confirmed White Dwarfs from the Sloan Digital Sky Survey Data Release 4 », dans The Astrophysical Journal Supplement Series, vol. 167, n^o 1, novembre 2006, p. 40–58 [texte intégral (page consultée le 3 octobre 2009)] .
27. ↑ ^{a et b} (en) E. M. Sion, J. L. Greenstein, J. D. Landstreet, J. Liebert, H. L. Shipman et G. A. Wegner, « A proposed new white dwarf spectral classification system », dans The Astrophysical Journal, vol. 269, juin 1983, p. 253-257 [texte intégral, lien DOI (pages consultées le 4 octobre 2009)] .
28. ↑ (en) Gilles Chabrier et Isabelle Baraffe, « Theory of Low-Mass Stars and Substellar Objects », dans Annual Review of Astronomy and Astrophysics, vol. 38, 2000, p. 337–377 [texte intégral, lien DOI (pages consultées le 4 octobre 2009)] 
29. ↑ (en) Jim Kaler, « The Hertzsprung-Russell (HR) diagram ». Consulté le 4 octobre 2009
30. ↑ ^{a et b} (en) N. C. Hambly, S. J. Smartt et S. Hodgkin, « WD 0346+246: A Very Low Luminosity, Cool Degenerate in Taurus », dans The Astrophysical Journal, vol. 489, novembre 1997, p. L157-L160 [texte intégral, lien DOI (pages consultées le 5 octobre 2009)] .
31. ↑ ^{a, b, c, d, e, f et g} (en) Gilles Fontaine et François Wesemael, White dwarfs, Bristol/Philadelphia et New York/Tokyo, Institute of Physics Publishing and London et Nature Publishing Group, coll. « Encyclopedia of Astronomy and Astrophysics », 2001 (ISBN 0-333-75088-8) 
32. ↑ (en)G.P. McCook, E.M. Sion, « III/235A A Catalogue of Spectroscopically Identified White Dwarfs » sur http://cdsarc.u-strasbg.fr/, Centre de données astronomiques de Strasbourg. Consulté le 4 octobre 2009
33. ↑ (en) J. Heise, « X-ray emission from isolated hot white dwarfs », dans Space Science Reviews, vol. 40, février 1985, p. 79-90 (ISSN 0038-6308) [texte intégral, lien DOI (pages consultées le 4 octobre 2009)] .
34. ↑ (en) L. Mestel, « On the theory of white dwarf stars. I. The energy sources of white dwarfs », dans Monthly Notices of the Royal Astronomical Society, vol. 112, 1952, p. 583–597 [texte intégral (page consultée le 4 octobre 2009)] .
35. ↑ (en) S. D. Kawaler, White Dwarf Stars and the Hubble Deep Field, The Hubble Deep Field : Proceedings of the Space Telescope Science Institute Symposium, held in Baltimore, Maryland, 6/9 mai 1997, 1998 (ISBN 0-521-63097-5), p. 252–271 .
36. ↑ (en) P. Bergeron, Maria Teresa Ruiz et S. K. Leggett, « The Chemical Evolution of Cool White Dwarfs and the Age of the Local Galactic Disk », dans The Astrophysical Journal Supplement Series, vol. 108, n^o 1, janvier 1997, p. 339-387 [texte intégral, lien DOI (pages consultées le 4 octobre 2009)] .
37. ↑ (en) Evalyn Gates, Geza Gyuk, Hugh C. Harris, Mark Subbarao, Scott Anderson, S. J. Kleinman, James Liebert, Howard Brewington, J. Brinkmann, Michael Harvanek, Jurek Krzesinski, Don Q. Lamb, Dan Long, Eric H. Neilsen, Jr. et Peter R. Newman, « Discovery of New Ultracool White Dwarfs in the Sloan Digital Sky Survey », dans The Astrophysical Journal, vol. 612, n^o 2, septembre 2004, p. L129-L132 [texte intégral, lien DOI (pages consultées le 5 octobre 2009)] .
38. ↑ (en) James S. Trefil, The Moment of Creation : Big Bang Physics from Before the First Millisecond to the Present Universe, Mineola (New York), Dover Publications, 2004 (ISBN 0-486-43813-9) .
39. ↑ (en) S. K. Leggett, Maria Teresa Ruiz et P. Bergeron, « The Cool White Dwarf Luminosity Function and the Age of the Galactic Disk », dans The Astrophysical Journal, vol. 497, avril 1998, p. 294-302 [texte intégral, lien DOI (pages consultées le 4 octobre 2009)] .
40. ↑ Evry Schatzman, Théorie du débit d'énergie des naines blanches, Annales d'astrophysique, 8, 143-209 (1945) Voir en ligne.
41. ↑ (en) Edward Sion et al., A proposed new white dwarf spectral classification system, Astrophysical Journal, 269, 253-257 (1983) Voir en ligne.
42. ↑ (en) F. Wesemael et al., An atlas of optical spectra of white-dwarf stars, Astronomical Society of the Pacific, 105, p. 761-778 (1993) Voir en ligne.
43. ↑ (en) J. Liebert & Edward Sion, The Spectroscopic Classification of White Dwarfs : Unique Requirements and Challenges, In Chris Corbally, R. O. Gray & R. F. Garrison (éd.), The MK process at 50 years. A powerful tool for astrophysical insight, Astronomical Society of the Pacific Conference Series (1994), p. 64-73 Voir en ligne.
44. ↑ (en) Gerard Kuiper, List of Known White Dwarfs, Publications of the Astronomical Society of the Pacific, 53, 248-252 (1941) Voir en ligne.
45. ↑ (en) Willem Luyten, The Spectra and Luminosities of White Dwarfs, Astrophysical Journal, 116, 283-290 (1952) Voir en ligne.
46. ↑ La lettre Z étant traditionnellement utilisée en astronomie pour dénoter les métaux, soit tout élément chimique autre que l'hydrogène et l'hélium.
47. ↑ (en) Patrick Dufour, James Liebert, G. Fontaine et N. Behara, « White dwarf stars with carbon atmospheres », dans Nature, Nature Publishing Group, vol. 450, n^o 7169, novembre 2007, p. 522–524 [texte intégral, lien DOI (pages consultées le 5 octobre 2009)] .
48. ↑ ^{a et b} (en) Steven D. Kawaler, « White Dwarf Stars: S. D. Kawaler, I. Novikov et G. Srinivasan, éditeurs », dans Lecture notes for Saas-Fee advanced course, Berlin, Springer Verlag ─ Georges Meynet et Daniel Schaerer, vol. 25 « Stellar remnants », 1997 (ISBN 3-540-61520-2) .
49. ↑ (en) P. M. S. Blackett, « The magnetic field of massive rotating bodies », dans Nature, Nature Publishing Group, vol. 159, n^o 4046, mai 1947, p. 658-666 [lien DOI] .
50. ↑ (en) Bernard Lovell, Biographical Memoirs of Fellows of the Royal Society Patrick Maynard Stuart Blackett, Baron Blackett, of Chelsea, 18 novembre 1897-13 juillet 1974, vol. 21 : Patrick Maynard Stuart Blackett, Baron Blackett, of Chelsea, 18 novembre 1897-13 juillet 1974, Londres, [Royal Society], novembre 1975 .
51. ↑ ^{a, b, c, d et e} (en) D. Koester et G. Chanmugam, « Physics of white dwarf stars », dans Reports on Progress in Physics, vol. 53, juillet 1990, p. 837-915 [résumé, lien DOI (pages consultées le 5 octobre 2009)] .
52. ↑ (en) V. L. Ginzburg, V. V. Zheleznyakov et V. V. Zaitsev, « Coherent Mechanisms of Radio Emission and Magnetic Models of Pulsars », dans Astrophysics and Space Science, vol. 4, 1969, p. 464-504 [texte intégral, lien DOI (pages consultées le 5 octobre 2009)] .
53. ↑ (en) James C. Kemp, John B. Swedlund, J. D. Landstreet et J. R. P. Angel, « Discovery of Circularly Polarized Light from a White Dwarf », dans The Astrophysical Journal, vol. 161, août 1970, p. L77-L79 [texte intégral, lien DOI (pages consultées le 5 octobre 2009)] .
54. ↑ (en) J. R. P. angel, « Magnetic White Dwarfs », dans Annual Review of Astronomy & Astrophysics, vol. 487, 1978, p. 487-519 [texte intégral] .
55. ↑ (en) S. Jordan, R. Aznar Cuadrado, R. Napiwotzki, H. M. Schmid et S. K. Solanki, « The fraction of DA white dwarfs with kilo-Gauss magnetic fields », dans Astronomy and Astrophysics, EDP Sciences, vol. 462, n^o 3, février 2007, p. 1097-1101 [résumé, lien DOI (pages consultées le 5 octobre 2009)] .
56. ↑ (en) James Liebert, P. Bergeron et J. B. Holberg, « The True Incidence of Magnetism Among Field White Dwarfs », dans The Astronomical Journal, vol. 125, n^o 1, janvier 2003, p. 348-353 [texte intégral, lien DOI (pages consultées le 5 octobre 2009)] .
57. ↑ (en)Association française des observateurs d'étoiles variables (AFOEV), « Variables du type ZZ Ceti » sur http://cdsweb.u-strasbg.fr/ Centre de données astronomiques de Strasbourg. Consulté le 5 octobre 2009
58. ↑ ^{a, b et c} (en) P.-O. Quirion, G. Fontaine et P. Brassard, « Mapping the Instability Domains of GW Vir Stars in the Effective Temperature-Surface Gravity Diagram », dans The Astrophysical Journal Supplement Series, vol. 426, 2004, p. L45-L48 [texte intégral, lien DOI (pages consultées le 5 octobre 2009)] .
59. ↑ (en) George M. Lawrence, Jeremiah P. Ostriker et James E. Hesser, « Ultrashort-Period Stellar Oscillations. I. Results from White Dwarfs, Old Novae, Central Stars of Planetary Nebulae, 3C 273, and Scorpius XR-1 », dans The Astrophysical Journal, vol. 148, n^o 3, juin 1967, p. L161-L163 [texte intégral, lien DOI (pages consultées le 5 octobre 2009)] 
60. ↑ (en) Arlo U. Landolt, « A New Short-Period Blue Variable », dans The Astrophysical Journal, vol. 153, n^o 1, juillet 1968, p. 151-164 [texte intégral, lien DOI (pages consultées le 5 octobre 2009)] .
61. ↑ (en) T. Nagel et K. Werner, « Detection of non-radial g-mode pulsations in the newly discovered PG 1159 star HE 1429-1209 », dans Astronomy and Astrophysics, EDP Sciences, vol. 426, 2004, p. L45-L48 [texte intégral, lien DOI (pages consultées le 5 octobre 2009)] .
62. ↑ (en) M. S. O'Brien, « The Extent and Cause of the Pre-White Dwarf Instability Strip », dans The Astrophysical Journal, vol. 532, n^o 2, avril 2000, p. 1078-1088 [texte intégral, lien DOI (pages consultées le 5 octobre 2009)] 
63. ↑ (en) D. E. Winget, « Asteroseismology of white dwarf stars », dans Journal of Physics : Condensed Matter, vol. 10, n^o 49, décembre 1998, p. 11247-11261 (ISSN 0953-8984 et 1361-648X) [résumé, lien DOI (pages consultées le 5 octobre 2009)] 
64. ↑ (en) Mukremin Kulic, Prieto, Warren R. Brown et D. Koester, « The Lowest Mass White Dwarf », dans The Astrophysical Journal, vol. 660, n^o 2, mai 2007, p. 1451–1461 [texte intégral, lien DOI (pages consultées le 4 octobre 2009)] .
65. ↑ ^{a et b} (en) S. O. Kepler, Kleinman, A. Nitta, D. Koester, B. G. Castanheira, O. Giovannini, A. F. M. Costa et L. Althaus, « White dwarf mass distribution in the SDSS », dans Monthly Notices of the Royal Astronomical Society, vol. 375, n^o 4, mars 2007, p. 1315–1324 [texte intégral, lien DOI (pages consultées le 4 octobre 2009)] .
66. ↑ (en) H. L. Shipman, « Masses and radii of white-dwarf stars. III - Results for 110 hydrogen-rich and 28 helium-rich stars », dans The Astrophysical Journal, vol. 228, février 1979, p. 240–256 [texte intégral, lien DOI (pages consultées le 4 octobre 2009)] .
67. ↑ (en) Fredrik Sandin, « Exotic Phases of Matter in Compact Stars », licentiate thesis sur Luleå University of Technology, mai 2005. Consulté le 4 octobre 2009
68. ↑ (en) L. Boss, Preliminary General Catalogue, Washington, D.C. (E.-U.), Carnegie Institution, 1910 
69. ↑ (en) James Liebert, Patrick A. Young, David Arnett, J. B. Holberg et Kurtis A. Williams, « The Age and Progenitor Mass of Sirius B », dans The Astrophysical Journal, vol. 630, n^o 1, septembre 2005, p. L69–L72 [texte intégral, lien DOI (pages consultées le 4 octobre 2009)] .
70. ↑ (en) E. Öpik, « The Densities of Visual Binary Stars », dans The Astrophysical Journal, vol. 44, décembre 1916, p. 292–302 [texte intégral, lien DOI (pages consultées le 4 octobre 2009)] .
71. ↑ (en) Arthur Stanley Eddington, Stars and Atoms, Oxford, Clarendon Press, 1927 
72. ↑ ^{a et b} (en) A. S. Eddingto, « On the relation between the masses and luminosities of the stars », dans Monthly Notices of the Royal Astronomical Society, vol. 84, mars 1924, p. 308–332 [texte intégral (page consultée le 4 octobre 2009)] .
73. ↑ (en) Walter S. Adams, « The Relativity Displacement of the Spectral Lines in the Companion of Sirius », dans Proceedings of the National Academy of Sciences of the United States of America, vol. 11, n^o 7, juillet 1925, p. 382–387 [texte intégral, lien DOI (pages consultées le 4 octobre 2009)] .
74. ↑ ^{a, b et c} (en) R. H. Fowler, « On Dense Matter », dans Monthly Notices of the Royal Astronomical Society, n^o 87, 1926, p. 114–122 [texte intégral (page consultée le 4 octobre 2009)] .
75. ↑ (en) Lillian H. Hoddeson et G. Baym, « The Development of the Quantum Mechanical Electron Theory of Metals : 1900-28 », dans Proceedings of the Royal Society of London, vol. 371, n^o 1744, juin 1980, p. 8–23 [résumé (page consultée le 4 octobre 2009)] .
76. ↑ ^{a et b} (en)ScienceBits, « Estimating Stellar Parameters from Energy Equipartition ». Consulté le 4 octobre 2009
77. ↑ (en) Rachel Bean, « Lecture notes, Astronomy 211 » sur université Cornell. Consulté le 4 octobre 2009
78. ↑ (en) Wilhelm Anderson, « Über die Grenzdichte der Materie und der Energie », dans Zeitschrift für Physik, vol. 56, n^o 11–12, novembre 1929, p. 851–856 .
79. ↑ ^{a et b} (en) Edmund C. Stoner, « The Equilibrium of Dense Stars », dans Philosophical Magazine, Taylor et Francis, 7^e série, vol. 9, 1930, p. 944–963 .
80. ↑ (en) S. Chandrasekhar, « The Maximum Mass of Ideal White Dwarfs », dans The Astrophysical Journal, vol. 74, n^o 1, juillet 1931, p. 81–82 [texte intégral, lien DOI] .
81. ↑ (en) S. Chandrasekhar, « The Highly Collapsed Configurations of a Stellar Mass (second paper) », dans Monthly Notices of the Royal Astronomical Society, vol. 95, 1935, p. 207–225 [texte intégral (page consultée le 4 octobre 2009)] .
82. ↑ ^{a et b} (en) R. Canal et J. Gutierrez, « The Possible White Dwarf-Neutron Star Connection », dans White, dwarfs, Proceedings of the 10th European Workshop on White Dwarfs, held in Blanes, Spain, 17-21 June 1996, Dordrecht : Kluwer Academic Publishers, 1997, vol. 214, janvier 1997, p. 49 (ISBN 0-7923-4585-1) [texte intégral (page consultée le 4 octobre 2009)] .
83. ↑ ^{a, b, c, d, e et f} (en) Wolfgang Hillebrandt et Jens C. Niemeyer, « Type IA Supernova Explosion Models », dans Annual Review of Astronomy and Astrophysics, vol. 38, 2000, p. 191–230 [texte intégral, lien DOI (pages consultées le 4 octobre 2009)] 
84. ↑ ^{a et b} (en) T. S. Metcalfe, M. H. Montgomery et A. Kanaan, « Testing White Dwarf Crystallization Theory with Asteroseismology of the Massive Pulsating DA Star BPM 37093 », dans The Astrophysical Journal, vol. 605, n^o 2, avril 2004, p. L133-L136 [texte intégral, lien DOI (pages consultées le 4 octobre 2009)] .
85. ↑ (en) J. L. Barrat, J. P. Hansen et R. Mochkovitch, « Crystallization of carbon-oxygen mixtures in white dwarfs », dans Astronomy and Astrophysics, EDP Sciences, vol. 199, n^o 1-2, juin 1988, p. L15-L18 (ISSN 0004-6361) [texte intégral (page consultée le 4 octobre 2009)] .
86. ↑ (en) D. E. Winget, « The Status of White Dwarf Asteroseismology and a Glimpse of the Road Ahead », dans Baltic Astronomy, vol. 4, 1995, p. 19-136 [texte intégral (page consultée le 4 octobre 2009)] .
87. ↑ (en)David Whitehouse, « Diamond star thrills astronomers » sur http://news.bbc.co.uk/, février 2004. Consulté le 4 octobre 2009
88. ↑ (en)press release, « The Galaxy's LargestDiamond » sur http://www.cfa.harvard.edu/, février 2004. Consulté le 4 octobre 2009
89. ↑ (en) A. Kanaan, A. Nitta, D. E. Winget, S. O. Kepler, M. H. Montgomery, T. S. Metcalfe et al., « Whole Earth Telescope observations of BPM 37093 : a seismological test of crystallization theory in white dwarfs », dans Astronomy and Astrophysics, EDP Sciences, vol. 432, 2005, p. 219-224 [texte intégral (page consultée le 4 octobre 2009)] .
90. ↑ (en) P. Brassard et G. Fontaine, « Asteroseismology of the Crystallized ZZ Ceti Star BPM 37093 : A Different View », dans The Astrophysical Journal, vol. 622, n^o 1, mars 2005, p. 572-576 [texte intégral, lien DOI (pages consultées le 4 octobre 2009)] .
91. ↑ ^{a et b} (en) A. Heger, C. L. Fryer, S. E. Woosley, N. Langer et D. H. Hartmann, « How Massive Single Stars End Their Life », dans The Astrophysical Journal, vol. 591, n^o 1, 2003, p. 288-300 [texte intégral (page consultée le 3 octobre 2009)] .
92. ↑ (en) D. N. Spergel et al., « Wilkinson Microwave Anisotropy Probe (WMAP) Three Year Results: Implications for Cosmology », dans arXiv, vol. astro-ph, février 2007, p. 0603449v2 [texte intégral, lien DOI (pages consultées le 2 octobre 2009)] .
93. ↑ ^{a et b} (en)Simon Jeffery, « Beyond Maturity : Stellar Evolution Beyond the Main Sequence », 1998. Consulté le 3 octobre 2009
94. ↑ (en) M. J. Sarna, E. Ergma et J. Gerškevits, « Helium core white dwarf evolution—including white dwarf companions to neutron stars », dans Astronomische Nachrichten, vol. 32, n^o 5-6, décembre 2001, p. 405–410 [texte intégral (page consultée le 3 octobre 2009)] .
95. ↑ (en) O. G. Benvenuto et M. A. De Vito, « The formation of helium white dwarfs in close binary systems - II », dans Monthly Notices of the Royal Astronomical Society, vol. 362, n^o 3, septembre 2005, p. 891–905 [texte intégral (page consultée le 3 octobre 2009)] .
96. ↑ (en) G. Nelemans et T. M. Tauris, « Formation of undermassive single white dwarfs and the influence of planets on late stellar evolution », dans Astronomy and Astrophysics, vol. 335, juillet 1998, p. L85–L88 [texte intégral (page consultée le 3 octobre 2009)] .
97. ↑ (en) news service, « Planet diet helps white dwarfs stay young and trim », NewScientist, janvier 2008. Consulté le 3 octobre 2009
98. ↑ (en) Vik Dhillon, « The evolution of low-mass stars - lecture notes, Physics 213 », université de Sheffield. Consulté le 3 octobre 2009
99. ↑ (en) Vik Dhillon, « The evolution of high-mass stars - lecture notes, Physics 213 », University of Sheffield. Consulté le 3 octobre 2009
100. ↑ (en) Jürgen Schaffner-Bielich, « Strange quark matter in stars : a general overview », dans Journal of Physics G : Nuclear and Particle Physics, Institute of Physics (G.-B.), vol. 31, n^o 6, juin 2005, p. S651-S658 [résumé, texte intégral, lien DOI (pages consultées le 3 octobre 2009)] .
101. ↑ (en) Ken'ichi Nomoto, « Evolution of 8–10 solar mass stars toward electron capture supernovae. I - Formation of electron-degenerate O + Ne + Mg cores », dans The Astrophysical Journal, vol. 277, février 1984, p. 791–805 [texte intégral, lien DOI (pages consultées le 3 octobre 2009)] .
102. ↑ (en) S. E. Woosley, A. Heger et T. A. Weaver, « The evolution and explosion of massive stars », dans [[Reviews of Modern Physics]|Reviews of Modern Physics]], vol. 74, n^o 4, octobre 2002, p. 1015–1071 [résumé, lien DOI (pages consultées le 6 octobre 2009)] .
103. ↑ (en) K. Werner, T. Rauch, M. A. Barstow et J. W. Kruk, « Chandra and FUSE spectroscopy of the hot bare stellar core H 1504+65 », dans Astronomy and Astrophysics, vol. 421, 2004, p. 1169–1183 [texte intégral, lien DOI (pages consultées le 6 octobre 2009)] .
104. ↑ (en) Mario Livio et James W. Truran, « On the interpretation and implications of nova abundances : an abundance of riches or an overabundance of enrichments », dans The Astrophysical Journal, vol. 42, n^o 2, avril 1994, p. 797–801 [texte intégral, lien DOI] .
105. ↑ ^{a, b et c} (en) Fred C. Adams et Gregory Laughlin, « A dying universe : the long-term fate and evolution of astrophysical objects », dans Reviews of Modern Physics, vol. 69, n^o 2, avril 1997, p. 337-372 [texte intégral, lien DOI (pages consultées le 5 octobre 2009)] .
106. ↑ (en) BBC News, « Comet clash kicks up dusty haze », février 2007. Consulté le 5 octobre 2009
107. ↑ (en) K. Y. L. Su, Y.-H. Chu, G. H. Rieke, P. J. Huggins, R. Gruendl, R. Napiwotzki, T. Rauch, W. B. Latter et K. Volk, « A Debris Disk around the Central Star of the Helix Nebula ? », dans The Astrophysical Journal, vol. 657, n^o 1, mars 2007, p. L41-L45 [texte intégral, lien DOI (pages consultées le 6 octobre 2009)] .
108. ↑ (en) William T. Reach, Marc J. Kuchner, Ted von Hippel, Adam Burrows, Fergal Mullally, Mukremin Kilic et D. E. Winget, « The Dust Cloud around the White Dwarf G29-38 », dans The Astrophysical Journal, vol. 635, n^o 2, décembre 2005, p. L161-L164 [texte intégral, lien DOI (pages consultées le 6 octobre 2009)] .
109. ↑ (en) S.-C. Yoon et N. Langer, « Presupernova Evolution of Accreting White Dwarfs with Rotation », dans Astronomy and Astrophysics, vol. 419, n^o 2, mai 2004, p. 623-644 [texte intégral, lien DOI (pages consultées le 6 octobre 2009)] .
110. ↑ (en) S. I. Blinnikov, F. K. Röpke, E. I. Sorokina, M. Gieseler, M. Reinecke, C. Travaglio, W. Hillebrandt et M. Stritzinger, « Theoretical light curves for deflagration models of type Ia supernova », dans Astronomy and Astrophysics, vol. 453, n^o 1, juillet 2006, p. 229-240 [texte intégral, lien DOI (pages consultées le 6 octobre 2009)] .
111. ↑ (en) Marat Gilfanov et Ákos Bogdán, « An upper limit on the contribution of accreting white dwarfs to the type Ia supernova rate », dans Nature, vol. 463, 18 février 2010, p. 924-925 [texte intégral, lien DOI (pages consultées le 4 avril 2010)] .
112. ↑ (fr) Futura-Sciences.com ; « Des supernovae SN Ia dépassant la limite de Chandrasekhar ? » ; publié le 18 mars 2010, consulté en juillet 2010.
113. ↑ (fr) Futura-Sciences.com ; « Des collisions de naines blanches génèrent des supernovae ! » publié le 6 novembre 2007, consulté en juillet 2010.
114. ↑ (fr) Futura-Sciences ; « Trous noirs et naines blanches : des rencontres explosives ? » ; publié le 9 février 2008, consulté en juillet 2010.
115. ↑ (en)fact sheet at NASA Goddard, « Imagine the Universe ! Cataclysmic Variables », 2008. Consulté le 6 octobre 2009
116. ↑ ^{a et b} (en)fact sheet at NASA Goddard, « Introduction to Cataclysmic Variables (CVs) », 2006. Consulté le 6 octobre 2009

Voir aussi

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• « Naine blanche », sur Wikimedia Commons (ressources multimédia)
• « Naine blanche », sur le Wiktionnaire (dictionnaire universel)

Bibliographie

Cet article étant pour l'essentiel traduit de la Wikipédia en anglais, la bibliographie présentée ci-dessous fait principalement état de littérature anglophone.

Généralités

• (en) White Dwarf Stars, Steven D. Kawaler, in Stellar remnants, S. D. Kawaler, I. Novikov, and G. Srinivasan, edited by Georges Meynet and Daniel Schaerer, Berlin : Springer, 1997. Lecture notes for Saas-Fee advanced course number 25 (ISBN 978-3-540-61520-0).
• (en) White Dwarfs and Dark Matter, B. K. Gibson and C. Flynn, Science 292, #5525 (June 22, 2001), p. 2211, DOI:10.1126/science.292.5525.2211a, PMID 11423620.
• (en) Black holes, white dwarfs, and neutron stars : the physics of compact objects, Stuart L. Shapiro and Saul A. Teukolsky, New York : Wiley, 1983 (ISBN 978-0-471-87317-4).

Physique

• (en) Physics of white dwarf stars, D. Koester and G. Chanmugam, Reports on Progress in Physics 53 (1990), pp. 837–915.
• (en) White dwarf stars and the Chandrasekhar limit, Dave Gentile, Master's thesis, DePaul University, 1995.
• (en) Estimating Stellar Parameters from Energy Equipartition, sciencebits.com. Discusses how to find mass-radius relations and mass limits for white dwarfs using simple energy arguments.
• (en) Magnetism in Isolated and Binary White Dwarfs, D. T. Wickramasinghe and Lilia Ferrario, Publications of the Astronomical Society of the Pacific 112, #773 (July 2000), pp. 873–924.
• (en) Asteroseismology of white dwarf stars, D. E. Winget, Journal of Physics : Condensed Matter 10, #49 (December 14, 1998), pp. 11247–11261, DOI:10.1088/0953-8984/10/49/014.

Observations

• (en) Testing the White Dwarf Mass-Radius Relation with HIPPARCOS, J. L. Provencal, H. L. Shipman, Erik Hog, P. Thejll, The Astrophysical Journal 494 (February 20, 1998), p. 759–767.
• (en) Discovery of New Ultracool White Dwarfs in the Sloan Digital Sky Survey, Evalyn Gates, Geza Gyuk, Hugh C. Harris, Mark Subbarao, Scott Anderson, S. J. Kleinman, James Liebert, Howard Brewington, J. Brinkmann, Michael Harvanek, Jurek Krzesinski, Don Q. Lamb, Dan Long, Eric H. Neilsen, Jr., Peter R. Newman, Atsuko Nitta, and Stephanie A. Snedden, The Astrophysical Journal 612, #2 (September 2004), p. L129–L132.
• (en) Villanova University White Dwarf Catalogue WD, G. P. McCook and E. M. Sion.
• (en) White dwarf stars with carbon atmospheres, P. Dufour, James Liebert, G. Fontaine, and N. Behara, Nature 450 (22 novembre 2007), p. 522–524, DOI:10.1038/nature06318.

Images

• NGC 2440: Cocon d'une nouvelle Naine Blanche 21 février 2010 ;
• poussière et La nébuleuse Helix 31 décembre 2009 ;
• la Nébuleuse Helix depuis l'observatoire La Silla 3 mars 2009 ;
• IC 4406: Une nébuleuse apparemment carré 27 juillet 2008 ;
• une supernova à proximité de la galaxie Spirale M100 7 mars 2006 ;
• une étoile Naine Blanche en spirale 1^er juin 2005.

Articles connexes

• Type spectral
• Étoile à neutrons
• Étoile PG 1159
• Matière dégénérée
• Naine blanche à pulsations
• Variable cataclysmique
• Nébuleuse planétaire
• Supernova
• Nova
• Nova naine

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