Battement

En acoustique, le battement est une interférence entre deux sons de fréquences légèrement différentes, laissant percevoir des pulsations. En acoustique musicale, il correspond au mélange de deux sons contenant des fréquences harmoniques voisines.

Les battements peuvent être perçus facilement en accordant un instrument produisant des sons continus. Accorder deux notes à l'unisson va produire un effet particulier : tant que les deux notes auront des hauteurs voisines mais pas exactes, la différence des fréquences va générer un battement. L'intensité du son résultant va varier en tremolo pendant que les sons interfèrent alternativement de manière constructive puis destructive. Lorsque les deux hauteurs s'approchent de l'unisson, le battement ralentit puis disparaît.

Sommaire

Physique du battement

Mathématiquement, pour des signaux de fréquences ƒ1 et ƒ2 très proches, leur somme produit une pulsation lente dont la fréquence est la moitié de la différence ƒ1 – ƒ2 en valeur absolue.

Par exemple, en additionnant un signal correspondant à un la à 440 Hz et un autre à un la à 443 Hz, l'enveloppe du battement obtenu a une fréquence de 1,5 Hz :

Lorsqu'il s'agit de sons que nous écoutons, la situation est quelque peu différente car l'oreille perd la phase : quand l'enveloppe est négative et décroît algébriquement, l'oreille l'entend positive et croissante comme dans la demi-alternance précédente. Il y a donc doublement de la fréquence perçue au niveau de l'enveloppe du battement. Lorsque l'oreille entend simultanément deux sons de fréquences proches, elle perçoit une fréquence moyenne agrémentée d'un battement dont la fréquence est la différence de fréquence des deux sons (et non la demi-différence).

Perception des battements et du son différentiel

On perçoit également un battement entre des sons de fréquence ƒ2 et ƒ3 si ces fréquences sont proches d'une harmonique simple de ƒ1. Par exemple, si ƒ2 est proche de l'harmonique 2 de ƒ1 et ƒ3 proche de l'harmonique 3 de ƒ13 et ƒ2 formant un intervalle de quinte) on entend alors des battements autour de 6ƒ1 entre l'harmonique 2 de ƒ3 et l'harmonique 3 de ƒ2. L'emploi du tempérament égal est, ainsi, cause du battement des tierces (voir article : Justesse des tierces).

Les battements se produisent en fait en grand nombre entre toutes les fréquences en présence, mais la plupart ne sont pas audibles. En effet, il est possible que ces battements ou les sons résultants correspondent à des fréquences existantes, qui sont alors renforcées, ou bien qu'elles soient de trop faible intensité ou qu'elles varient trop lentement (un battement toutes les 5 secondes ou plus lent). On ne les entendra pas non plus si les battements sont trop rapides : au-delà de 20 battements par secondes, ils ne sont plus discernables, et on entre dans le champ des fréquences audibles : 20 Hz (extrême grave) étant considéré comme le seuil auditif d'une oreille ordinaire. Le phénomène reste le même, mais on parle alors, à cause du changement de perception, de son résultant.

Le phénomène de battement s'entend très bien lorsqu'une personne accorde un instrument à corde (par exemple une guitare) : on entend une vibration du son, due au mélange des sons émis par les deux cordes pincées ensemble. C'est ce phénomène qui permet d'effectuer, simplement à l'oreille, l'accord des instruments de musique : un intervalle est pur lorsqu'on n'entend plus aucun battement.

Mais inversement, l'existence d'un battement reconnu permet également d'effectuer l'accord ou l'intonation. Par exemple, la tierce majeure n'est jamais utilisée pure (sauf en musique ancienne), la qualité de son battement permet aux instrumentistes de s'assurer qu'ils jouent juste.

Des méthodes d'accordage emploient aussi comme outil infaillible, mais pas toujours pratique, le comptage des battements : leur vitesse indique avec une grande précision l'état des intervalles tempérés indispensables à l'accord d'un instrument à sons fixes.

Des intervalles moins consonants, bien que « justes », tels que les seconde ou sixte mineures, peuvent également générer des battements qui sont constitutifs de leur nature. C'est là la raison de leur faible consonance. Même des intervalles assez consonants en contiennent : voir le cas intéressant de la tierce.

Cas général

Les ondes peuvent être représentées par des fonctions trigonométriques : en effet, le théorème de Fourier garantit que l'on peut décomposer toute fonction périodique comme somme de fonctions trigonométriques.

Supposons des ondes linéaires, solutions de l'équation de d'Alembert, se propageant transversalement sur une dimension : par exemple une corde vibrante. Alors le déplacement en un point d'abscisse x, à un instant t par rapport à la position de repos est donné par la formule :

A\left( x,t \right)= A_0 \cos \left( \omega\cdot t - k\cdot x + \alpha \right)

avec ω la pulsation (en rad·s-1), k le nombre d'onde (en rad·m-1), α la phase à l'origine (en rad) et A0 l'amplitude de l'onde.

On peut relier la pulsation à la fréquence par cette équation :

ω = 2πf

Battements dans le temps

Battements interférentiels de deux ondes de fréquences proches (10 % de différence).

Pour simplifier, on se place en un point fixe, d'abscisse x0, et on étudie les battements qui se produisent en ce point, dans le temps.

On choisit x0 de sorte que :

k\cdot x_0 + \alpha = 0

On a alors, à tout instant t :

A \left( x_0,t \right) = A_0\cos \left(\omega\cdot t \right)

Puisque l'on a des interférences entre deux ondes, il faut sommer deux fonctions trigonométriques. Cela peut être fait en utilisant les formules d'addition :

\cos\left(a\right) + \cos\left(b\right) = 2 \cdot \cos \left( \frac{a + b}{2}\right) \cdot \cos\left(\frac{a - b}{2}\right).

Supposons que se propagent deux ondes de même amplitude, mais de pulsations différentes. Alors le déplacement en un point et la somme des contributions des deux ondes :

A_1\left(x_0 ,t\right) + A_2\left(x_0 ,t\right) = 2 A_0 \cos\left( \frac{\omega_1 + \omega_2}{2} \cdot t\right) \cdot \cos\left( \frac{\omega_1 - \omega_2}{2} \cdot t \right)

Il apparaît que l'onde totale peut être décomposée en une onde « de base », de pulsation rapide 1 + ω2) / 2[1], et en une onde de pulsation lente 1 − ω2) / 2 qui fait varier l'amplitude de la première.

Battements dans l'espace

Battements d'interférence selon l'endroit à un instant donné, pour une différence de nombre d'onde de 10 %.

Il est possible de réaliser l'étude complémentaire : on fixe un instant t0 et on regarde l'onde dans l'espace.

On choisit t0 de sorte que :

\omega \cdot t_0 +  \alpha = 0\,

De même que précédemment, l'onde totale est la somme des deux ondes de nombres d'onde différents :

A_1\left(x,t_0\right) + A_2\left(x,t_0\right) = 2 \cdot A_0 \cdot \cos \left( x \cdot \frac{k_1+k2}{2} \right) \cdot \cos \left( x \cdot \frac{k_1 - k_2}{2} \right)\,

on obtient une figure spatiale d'interférence, ayant également une variation de petite longueur d'onde (k1 + k2) / 2 et une variation de grande longueur d'onde (k1k2) / 2[2]

Différence de phase

Si l'on considère maintenant des ondes de même amplitude A, de même pulsation ω (donc de même nombre d'onde k) mais de phase α différente, on a :

A_1 \left(x,t \right) +A_2 \left(x,t \right) = 2 \cdot A_0 \cdot \cos \left( \omega \cdot t + k \cdot x + \frac{\alpha_1 + \alpha_2}{2} \right) \cdot \cos \left( \frac{\alpha_1 - \alpha_2}{2} \right)

L'onde résultante a donc la même pulsation, mais sa phase à l'origine et son amplitude dépendent des phases des ondes interférentes.

Si α1 = α2 [2π], le facteur cos((α1 – α2)/2) vaut cos(0) = 1, on a donc une onde d'amplitude double ; on parle d'interférences constructives et on dit que les ondes sont « en phase ».

Si en revanche α1 = α2 + π [2π], le facteur cos((α1 – α2)/2) vaut cos(π/2) = 0, les ondes s'annulent ; on parle d'interférences destructives et on dit que les ondes sont « en opposition de phase ».

Entre ces situations, l'amplitude passe de 2·A0 à 0 en fonction du facteur cos((α1 – α2)/2). Les endroits où l'on a une extinction du son pour deux haut-parleurs branchés en opposition de phase correspondent aux lieux pour lesquels les ondes sont toujours en opposition de phase.

Notes et références

(en) Cet article est partiellement ou en totalité issu de l’article en anglais intitulé « Beat (acoustics) » (voir la liste des auteurs)

  1. Cette pulsation s'avère être la valeur moyenne des deux pulsations.
  2. La longueur d'onde est l'inverse du nombre d'onde.

Annexes

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